Электромагнитные взаимодействия ядер. Недорезов В.Г - 98 стр.

                            Рис.11.5
Распределения энергетических потерь (∆E) от времени пролета (t) в
                     ливневом калориметре.

       На рис.11.5 можно выделить несколько характерных
особенностей. Во-первых, виден мощный пик при времени
пролета около 11 нс, который соответствует частицам, у
которых скорость близка к скорости света (расстояние от
мишени до стены составляет 3 м). В значительной степени
этими частицами являются ливневые электроны и позитроны от
коллиматора, то есть фон. В диапазоне времен пролета от 11 до
20 нс можно увидеть медленные протоны и нейтроны, у
которых ионизационные потери уменьшаются с ростом энергии
частиц. Наконец, хорошо видны пики от случайных совпадений,
соответствующие различным банчам накопителя, которые
следуют друг за другом с интервалом около 3 нс.
       Число случайных совпадений зависит от полной
интенсивности     пучка,   проинтегрированной    по    всему
энергетическому спектру. При большой загрузке в каждом
временном интервале (банче) может оказаться заметное
количество двух, тех и более гамма – квантов. Их число
определяется по формуле Пуассона:
                       N
                    N0
         P( N ) =       exp( − N 0 )
                     N!
                                 98