Энергия инерциального ядерного синтеза. Недосеев С.Л. - 20 стр.

                                                                                                Таблица.
Вещество     Амплитуда       Продолжи-    Глубина           Полный           Полная масса
первой стенки импульса       тельность    прогревае-        импульс,         испаренного
             давления, атм   импульса     мого слоя, см     передаваем.      вещества,
                             давления,с                     Первой           кг/выстр.
                                                            стенке,
                                                            кг.м/с.выстр.
                     6               -8               -3
   Вода          1.10           2.10         1,2.10              105               1
   Литий         2.106          2.10-8        2.10-2            5.104             1,2


              б) Если плотность потока излучения достаточно мала, что достигается при
сравнительно больших размерах реакторной камеры, то прогрев слоя толщиной λ0 будет
длиться долго, так что успеет произойти газодинамический разлет слоя. На основании
этого рассмотрения сделаны оценки для Li            и LiPb для первой стенки сферической
реакторной камеры с радиусом 300 см. Они приведены в Таблице.
                                                                                                Таблица
Вещество     Амплитуда       Продолжи-    Глубина           Полный имп., Полная масса
первой стенки импульса       тельность    прогревае-        передаваем.      испаренного
             давления, атм   импульса     мого слоя, см     Перв.     Стенк, вещества,
                             давления,с                     кг.м/с.выстр.    кг/выстр.
                         5           -8               -4                4
   LiPb         2,6.10          2.10         1,6.10            0,6.10             1,6
     Li         1,1.106         2.10-8       1,1.10-3           1.104             0,7




                 5.3. Заключительные замечания, выводы к разделу 5 .


       Как показал наш анализ схем ИТР на основе Z-пинча в качестве драйвера,
применение    уничтожаемой       транспортирующей          линии,      изготовленной       из    любых
конструкционных материалов, в том числе, и из материала жидкого бланкета внутри
реакторной камеры непосредственно перед взрывом, требует для ИТР режима редких
взрывов со сравнительно большим энерговыделением.
       Мы отметили, что в концепции редких взрывов сложность проблемы выбора
материалов реакторной камеры усугубляется возрастанием мгновенной интенсивности
импульсных нейтронных и тепловых потоков. По этой причине схема ИТРП(Н) , в
которой из-за специфических проблем транспортировки и фокусировки инициирующего
энергетического импульса на мишень введены сложные цепи рефабрикации массивных