Самосжатый излучающий разряд высокой мощности с холодным стартом. Недосеев С.Л. - 15 стр.

завершения полного перехода плазмообразующего вещества в ускоряемую
плазму. Создаваемая редкая плазма выносится вместе с током из зоны
плазмообразования,    снижая      интенсивность     поступления    туда       энергии,
необходимой для испарения и ионизации плазмообразующего вещества. Эти
обстоятельства оказывают существенное влияние не только на начальную
стадию разряда, но и на его сжатие и сжатое состояние.


1.3.   Гетерогенность     структуры       плазмообразующего          вещества        -
существенный фактор, однако эффекты холодного старта проявляются и в
изначально гомогенном плазмообразующем веществе [2, 3].
       Пространственно неоднородное плазмообразование свойственно как
гетерогенным средам (твердотельная малоплотная пена, многопроволочные
сборки), так и гомогенной плазмообразующей среде (газ), хотя механизмы
пробоя   и    плазмообразования     для   этих    сред   различаются.     В    случае
многопроволочных сборок азимутальная неоднородность задается самим
построением сборок: расстояние между проволочками (200-1000 микрон) всегда
оказывается значительно больше диаметра проволочек (5-15 микрон). В газовой
плазмообразующей     среде   пространственная       неоднородность      проявляется
вследствие неустойчивости в         виде азимутальной филаментации тока с
последующей аксиальной стратификацией образующейся плазмы. Перегревные
неустойчивости, приводящие к контракции токовых каналов, при высоких
скоростях нарастания тока характерны для токового пробоя любой среды,
азимутально однородной до пробоя.


1.4.     Массивные      электроды         Z-пинча        как      дополнительная
плазмообразующая среда при холодном старте.
       Аксиальный размер Z-пинча ограничен массивными токоподводящими
электродами. Это порождает еще одну проблему холодного старта -
образование    приэлектродной      плазмы.   В     концентраторе     электрической
мощности, на оси которого расположена физическая нагрузка, и который
должен доставить на нее ток I, погонная плотность тока jl = I/2πr возрастает по
мере уменьшения радиуса r сходящегося тока. В Z-пинче высокой мощности на
физическую нагрузку с характерным размером r~1см концентрируется удельная