ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Во всех экспериментах импульс мягкого рентгеновского излучения
строго привязан к импульсу W
act
. Фронт и спад импульса интенсивности
излучения несколько круче соответствующих характеристик импульса W
act
.
Энергия диссипируемая в цепи, определяемая как dtWE
actact
∫
= , достигает в
опытах ~100 кДж, измеренная энергия импульса мягкого рентгеновского
излучения 50-60 кДж.
5.3. Z-пинч как эффективный преобразователь магнитной энергии
генератора в мягкое рентгеновское излучение.
Для реального получения сверхтераваттного импульса рентгеновского
излучения с использованием Z-пинча, необходимо учесть ряд условий, без
выполнения которых поставленная задача не будет решена.
Как показывает наш опыт, реальный Z-пинч сверхтераваттной мощности
с холодным стартом представляет собой трехмерный излучающий объект с
высокой степенью пространственной неоднородности. Тем не менее, мягкое
рентгеновское излучение большой интенсивности удается получать в Z-пинче
при достаточно широком диапазоне начальных параметров плазмообразующего
вещества. Отсюда естественный вывод: мощность и выход рентгеновского
излучения будут высокими, если плазма Z-пинча, даже пространственно
неоднородная, способна воспринять и излучить доставляемую в нее
электромагнитную энергию, а система транспортировки и концентрации
энергии способна доставить ее от генератора до плазмы Z-пинча. Плазменно-
физическая сторона проблемы - пространственная неоднородность излучающей
плазмы - обсуждалось в предыдущих разделах. В следующих разделах
остановимся на электрофизических требованиях. Предполагая, что в цепи
“генератор - концентратор - излучающий Z-пинч” первый элемент, генератор,
определен независимо, обсудим необходимую связь двух других элементов с
генератором и друг с другом.
5.4. Условия оптимального согласования индуктивности концентратора и
импеданса Z-пинча.
Если бы Z-пинч подсоединялся к генератору непосредственно, без
индуктивности, которой является концентратор с магнитной самоизоляцией, то
Во всех экспериментах импульс мягкого рентгеновского излучения
строго привязан к импульсу Wact . Фронт и спад импульса интенсивности
излучения несколько круче соответствующих характеристик импульса Wact .
Энергия диссипируемая в цепи, определяемая как E act = ∫ Wact dt , достигает в
опытах ~100 кДж, измеренная энергия импульса мягкого рентгеновского
излучения 50-60 кДж.
5.3. Z-пинч как эффективный преобразователь магнитной энергии
генератора в мягкое рентгеновское излучение.
Для реального получения сверхтераваттного импульса рентгеновского
излучения с использованием Z-пинча, необходимо учесть ряд условий, без
выполнения которых поставленная задача не будет решена.
Как показывает наш опыт, реальный Z-пинч сверхтераваттной мощности
с холодным стартом представляет собой трехмерный излучающий объект с
высокой степенью пространственной неоднородности. Тем не менее, мягкое
рентгеновское излучение большой интенсивности удается получать в Z-пинче
при достаточно широком диапазоне начальных параметров плазмообразующего
вещества. Отсюда естественный вывод: мощность и выход рентгеновского
излучения будут высокими, если плазма Z-пинча, даже пространственно
неоднородная, способна воспринять и излучить доставляемую в нее
электромагнитную энергию, а система транспортировки и концентрации
энергии способна доставить ее от генератора до плазмы Z-пинча. Плазменно-
физическая сторона проблемы - пространственная неоднородность излучающей
плазмы - обсуждалось в предыдущих разделах. В следующих разделах
остановимся на электрофизических требованиях. Предполагая, что в цепи
“генератор - концентратор - излучающий Z-пинч” первый элемент, генератор,
определен независимо, обсудим необходимую связь двух других элементов с
генератором и друг с другом.
5.4. Условия оптимального согласования индуктивности концентратора и
импеданса Z-пинча.
Если бы Z-пинч подсоединялся к генератору непосредственно, без
индуктивности, которой является концентратор с магнитной самоизоляцией, то
