ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
46
Перенос
источников
тока
В
случае
если
источник
тока
J
подключен
к
сопротивлениям
R
1
и
R
2
как
показано
на
рис
. 3.17,
а
,
его
можно
разбить
на
два
источни
-
ка
,
по
величине
равных
J
и
подключенных
параллельно
каждому
со
-
противлению
(
рис
. 3.17,
б
).
Воспользовавшись
преобразованием
за
-
мены
источника
тока
на
источник
ЭДС
(
рис
. 3.17,
с
),
получаем
схе
-
му
,
в
которой
на
одну
ветвь
будет
меньше
.
а
б
с
Рис. 3.17.
1 1 2 2
, .
E JR E JR
= =
3.7. Метод наложения
Метод
наложения
справедлив
для
линейных
цепей
и
основы
-
вается
на
принципе
наложения
.
Принцип
наложения
Ток
(
напряжение
)
в
любой
ветви
можно
рассматривать
как
ал
-
гебраическую
сумму
составляющих
от
действия
каждого
источника
в
отдельности
.
При
этом
со
знаком
"+"
пишутся
те
составляющие
,
направления
которых
совпадает
с
направлением
результирующих
величин
.
( )
n
k
k
I I
= ±
∑
(3.14)
(
)
n
k
k
U U
= ±
∑
(3.15)
При
этом
для
расчета
составляющих
токов
и
напряжений
ис
-
ходная
схема
разбивается
на
подсхемы
,
в
каждой
из
которых
дей
-
a
J
a
a
J
J
b
b
b
c
c
c
R
1
R
1
R
1
R
2
R
2
R
2
E
2
E
1
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 44
- 45
- 46
- 47
- 48
- …
- следующая ›
- последняя »
