Физико-химические основы процессов транспорта и хранения нефти и газа. Новиков А.А - 101 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

95
- ε
εε
ε не используется, а расчет процессов массо- и теплообмена
проводится на основе кинетических закономерностей межфазных
переходов вещества и связанных с этим тепловых эффектов.
5.3.6. Моделирование разгонки по Энглеру.
Результаты перегонки нефти в АРН-2 (аппарате ректификации
нефти) - кривые ИТК и физико-химическая характеристика узких
фракций позволяют рассчитать потенциальное содержание фракций в
нефтях и оценить их товарные качества. Однако пределы выкипания
товарных продуктов определяются разгонкой по Энглеру. Поэтому
практически важным является анализ взаимосвязи кривых ИТК и
разгонки по Энглеру. Как показывает сопоставление кривых ИТК и
разгонки по Эйлеру нефтей Коми и Пермской области (рис.4.13),
график Скобло (рис.4.12) не может быть использован в практических
расчетах, поскольку и не отражает особенностей конкретных нефтей.
Для моделирования разгонки по Эйлеру на основе результатов
исследования ИТК воспользуемся выведенным уравнением
материального баланса периодического процесса разгонки (раздел 4.2)
dX
мс,i
/
dG = (Y
мс,i
-
X
мс,i
)/ G.
(5.95)
Это дифференциальное уравнение может быть численно
проинтегрировано в пределах изменения массы жидкости в кубе от
начальной G
0
до G
к
и соответствующего изменения концентрации X
мс,i
от X
мс,i
0
до X
мс,i
к
:
X
мс,i
j+1
=
X
мс,i
j
+
∆G
j
⋅
[(Y
мс,i
j
- X
мс,i
j
)/G
j
],
(5.96)
где X
мс,i
j
– массовая доля компонента i в жидкой фазе в момент
времени t
j
,
X
мс,i
j+1
– массовая доля компонента i в жидкой фазе в момент
времени t
j+1
, после равновесного испарения при температуре Т
j
в
промежуток времени ∆t=t
j+1
- t
j
,
Y
мс,i
j
– массовая доля компонента i в паровой фазе в момент
времени t
j+1
, равновесной при температуре Т
j
жидкой фазе с массовой
долей компонента i - X
мс,i
j+1
,
G
j
– масса жидкой фазы до равновесного испарения при
температуре Т
j
в промежуток времени ∆t=t
j+1
- t
j
,
∆G
j
– масса испарившегося вещества в промежуток времени
∆t=t
j+1
- t
j
.

Страницы