Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

14
женной ТЕМ волны лежит в плоскости падения. Из граничных условий
следует (см. Приложение Г), что на поверхности идеального проводника
тангенциальная составляющая вектора
E
и нормальная составляющая
вектора
H
равны нулю. Поэтому уравнение отраженной ТЕМ волны име-
ет вид:
)cos()cossin(
)cos(
2
2
rtHnnH
rtEnE
mzxотн
myотн
, (1.9)
12
, zxr
z
x
2
,
cos
x
. (1.10)
Суммарное действие падающей (1.7) и отраженной (1.9) ТЕМ волн
проводит к тому, что в диэлектрике распространяется ЭМ волна, уравне-
нием которой является:
)cos()cos(cos2
)sin()sin(sin2
)sin()sin(2
xztHn
xztHnH
xztEnE
xzmz
xzmxн
xzmyн
. (1.11)
Множители
)sin( zt
z
и )cos( zt
z
описывают плоскую ЭМ
волну, распространяющуюся вдоль оси z. Множители
)sin( x
x
и )cos( x
x
определяют стоячую волну. Таким образом, ЭМ волна (1.11) представляет
собой сложное явление: в направлении оси z она является плоской бегу-
щей ЭМ волной с волновым числом
z
, в направлении оси x – стоячей ЭМ
волной с волновым числом
х
.
Волны, амплитуды которых не зависят от координат точек простран-
ства, называются однородными. Следовательно, плоские ТЕМ волны (1.7)
и (1.9) – однородные волны. Плоская ЭМ волна (1.11) является неодно-
родной, так как амплитуды
)sin( xE
xm
,
)sin(sin2 xН
xm
и
)cos(cos2 xН
xm
зависят от координаты x. Кроме того, у ЭМ волны
(1.11) имеется продольная составляющая вектора
H
:
z
H
.
На рис. 1.3, б представлено падение параллельно поляризованной
ТЕМ волны. В этом случае уравнения падающей и отраженной ТЕМ волн
имеют вид:

Страницы