Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

17
Рассмотрим отдельно n-ю моду. Формулу (1.16) с помощью (1.8)
можно преобразовать к виду:
d
n
ТЕМ
2
cos
или
d
v
n
ТЕМ
ТЕМ
cos , (1.17)
где
ТЕМ
v и
ТЕМ
– скорость распространения и частота ТЕМ волны. Тогда
длина
n
, скорость
n
v распространения и собственная частота
n
n-й мо-
ды равны:
2
2
1
sin
d
n
ТЕМ
ТЕМТЕМ
n
,
2
2
1
v
sin
v
v
d
n
ТЕМ
ТЕМТЕМ
n
,
ТЕМn
. (1.18)
Из (1.18) следует, что для n-й моды можно указать критические длину
ТЕМ волны
ТЕМк
и частоту
ТЕМк
:
n
d
ТЕМк
2
и
d
n
ТЕМ
ТЕМк
v
. (1.19)
Если
ТЕМ
к
ТЕМ
или
ТЕМ
к
ТЕМ
, n-я мода между плоскостями не
возбуждается. При
ТЕМ
к
ТЕМ
или
ТЕМ
к
ТЕМ
,
n
,
n
v
, и ме-
жду плоскостями возникают нормальные колебания в виде стоячей волны.
Когда
ТЕМкТЕМ
или
ТЕМкТЕМ
,
n
и
n
v принимают конечные зна-
чения, и между плоскостями может распространяться n-я мода.
Наличие у мод критических длин ТЕМ волн и частот характерно для
всех линий передачи. Моды, которые имеют одинаковые критические
длины ТЕМ волн и частоты, но различаются распределение векторов ЭМ
поля, называются вырожденными. Мода с наибольшей (наименьшей) кри-
тической
длиной ТЕМ волны (критической частотой) называется основной
волной в данной линии передачи.
1.6. Классификация направляемых ЭМ волн
Направляемые ЭМ волны подразделяются на ТЕМ волны, электриче-
ские (Е волны), магнитные (Н волны) и гибридные волны.

Страницы