Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

41
где
1
l – расстояние от края ПВ измерительной линии до диафрагмы, m –
количество полуволн,
в
– длина волны Н
10
.
Нормированная входная проводимость
mi
n
Y
на расстоянии
д
z
от диа-
фрагмы равна
)(tg1
)tg(
min
дд
дд
zYi
ziY
Y
,
в
2
. (2.12)
Поскольку
CTU
KY
mi
n
, и аргумент
mm
в
2 не влияет на значе-
ние тангенса, получим следующее выражения для
mi
n
Y
:
)](tg[)1(1
)](tg[1
1
1
llBii
lliBi
K
СТU
. (2.13)
Запишем (2.13) относительно B
:
)]([tg1
)])([tg1)(1()](tg[)1(
1
22
1
2
1
2
llK
llKKillK
B
СТU
СТUСТUСТU
.
Так как B
– вещественное число, то
0)]([tg1
1
2
llK
СТU
. (2.14)
Равенство (2.14) может быть использовано для проверки правильности
полученных результатов измерений. Таким образом,
)]([tg1
)](tg[)1(
1
22
1
2
llK
llK
B
СТU
СТU
. (2.15)
В лабораторной работе выбрано
0
1
l . Поэтому с учетом противопо-
ложного направления осей z на рис. 2.4 и рис. 2.2, б выражения (2.14) и
(2.15) преобразуются к виду:
0)(tg1
2
lK
СТU
, (2.16)
)(tg1
)tg()1(
22
2
lK
lK
B
CTU
CTU
. (2.17)
Выражения для B
диафрагм можно также получить, если предста-
вить векторы
E
и
H
в виде рядов, коэффициенты которых определяются
из граничных условий.

Страницы