Техническая электродинамика. Новиков Г.А. - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

7
среды или, кратко, диэлектрическая проницаемость;
0
а
– абсолют-
ная диэлектрическая проницаемость среды;
0
– магнитная постоянная;
М
– магнитная восприимчивость среды;
Э
1
– относительная маг-
нитная проницаемость среды или, кратко, магнитная проницаемость;
0
а
– абсолютная магнитная проницаемость.
Согласно (1.1) и (1.2) в однородной изотропной среде ЭМ поле можно
полностью определить двумя векторами: одним вектором электрического
поля и одним вектором магнитного поля. Остальные четыре вектора ЭМ
поля выражаются через два выбранных вектора с помощью параметров
среды
Э
,
,
М
и
. Обычно такими двумя векторами полагают векто-
ры
E
и
H
. Поэтому при рассмотрении ЭМ волны в однородной изотроп-
ной среде считают, что изменяются во времени (колеблются) векторы
E
и
H
.
Источниками ЭМ волн являются переменные во времени заряды
(подвижные и неподвижные) или токи, распределенные в какой-то облас-
ти пространства. Замечательная особенность ЭМ волн состоит в том, что
они могут существовать автономно от создавшего их источника, т. е. про-
должают распространяться после прекращения излучения источника.
Физическая причина независимого от
источника распространения ЭМ
волн обусловлена тем, что переменное электрическое поле порождает
магнитное поле (см. о токах смещения Максвелла в Приложении Б), а пе-
ременное магнитное поле – вихревое электрическое поле (см. закон элек-
тромагнитной индукции Фарадея в Приложении В).
Образование ЭМ волн от их источников, а также независимое от ис-
точников распространение
ЭМ волн называется излучением ЭМ волн.
Измерение величин векторов
E
и
H
в электрических цепях является
сложной и не всегда разрешимой задачей. Действительно, измерить вели-
чины
E
и
H
внутри проводника невозможно. Поэтому свойства ЭМ поля
в электрических цепях описываются интегральными величинами – силой

Страницы