Воздействие твердых частиц естественного и искусственного происхождения на космические аппараты. Новиков Л.С. - 58 стр.

этим она, в свою очередь, может быть разделена на две части.
Энергию теплового движения электронов обычно принимают во
внимание только при температуре T > 104 К.
   Приведенные выше соотношения справедливы как для веще-
ства мишени, так и для вещества бомбардирующей частицы. Па-
раметры этих веществ в общем случае различны. Соответственно,
будут отличаться величины внутренней энергии, переданной
мишени и частице. Результаты выполненных расчетов показыва-
ют, что отличия переданной энергии, обусловленные свойствами
материалов, обычно не превышают одного порядка величины.
Абсолютное же значение переданной энергии зависит, прежде
всего, от скорости соударения, т. е. от исходной кинетической
энергии, выделяющейся в области соударения.

      ε / εкин                            εтепл, Дж⋅кг–1


                                          107                       rк = 6,34⋅106
  0,4                 Au
                      W                                    W   Al
                                                                    rпл = 2,77⋅105

                      Cu                  105
  0,2
                      Al
                      Si                           Cu

      0                                   10   3

          0      4    8       v, км⋅с–1            0,5 1   2 5 10     v, км⋅с–1
                      а                                       б

     Рис. 3.1. Зависимость ε / εкин (а) и εтепл (б) от скорости частицы v
     при ударах о различные мишени

  На рис. 3.1 показаны рассчитанные для частицы железа зави-
симости доли исходной кинетической энергии частицы εкин, пере-
ходящей в ее внутреннюю энергию ε (а), и внутренней тепловой
энергии εтепл (б) от скорости соударения с мишенями, изготов-
ленными из разных материалов. На рис. 3.1б на оси ординат от-
мечены значения удельной теплоты плавления rпл и удельной

58