Взаимодействие космических аппаратов с окружающей плазмой. Новиков Л.С. - 74 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

74
Таблица 6
Значения равновесного потенциала для различных случаев заряжения ИСЗ
в ионосфере с учетом воздействия потока авроральных электронов
Параметры ионного потока
Плотность тока авроральных
электронов, А⋅см
−2
Концентрация ионо-
сферных ионов, см
−3
Плотность тока
таранных ионов,
А⋅см
−2
1,0⋅10
−10
1,6⋅10
−8
–0,3 –0,4 –1 700 –1 920
3,5⋅10
3
4,5⋅10
−10
–0,1 –0,1 –950 –1 080
–0,3 –0,3 –1 090 –1 180
10
4
1,25⋅10
−9
–0,2 –0,2 –610 –660
–0,3 –0,3 –1,2 –1,3
10
5
1,25⋅10
−8
–0,3 –0,3 –0,4 –0,4
–0,3 –0,3 –0,3 –0,3
10
6
1,25⋅10
−7
–0,3 –0,3 –0,3 –0,3
Появление высоких отрицательных потенциалов на поверхности
обусловлено преобладанием тока авроральных электронов в балансе,
причем освещение поверхности, на которую воздействует поток авро-
ральных электронов, может существенно снижать равновесный потен-
циал по сравнению со случаем отсутствия освещения.
7. Математическое моделирование электризации реальных
космических аппаратов
Общие принципы моделирования
Как уже отмечалось выше, реальный КА, имеющий сложную конфи-
гурацию и неоднородную поверхность, значительная часть которой по-
крыта диэлектрическими материалами с разными электрофизическими
свойствами, заряжается дифференциально. Для каждого элемента по-
верхности КА справедливы рассмотренные физические закономерности
накопления электрического заряда, которые могут быть выражены в
виде локальных уравнений баланса токов. 
                                                            Таблица 6
Значения равновесного потенциала для различных случаев заряжения ИСЗ
   в ионосфере с учетом воздействия потока авроральных электронов

                                                  Плотность тока авроральных
        Параметры ионного потока                                      −2
                                                      электронов, А⋅см
                         Плотность тока
  Концентрация ионо-
                        таранных ионов,           1,0⋅10−10           1,6⋅10−8
  сферных ионов, см−3
                             А⋅см−2

        3,5⋅103             4,5⋅10−10          –0,3       –0,4    –1 700    –1 920
                                               –0,1       –0,1     –950     –1 080

          104               1,25⋅10−9          –0,3       –0,3    –1 090    –1 180
                                               –0,2       –0,2     –610      –660

          105               1,25⋅10−8          –0,3       –0,3     –1,2        –1,3
                                               –0,3       –0,3     –0,4        –0,4

          106               1,25⋅10−7          –0,3       –0,3     –0,3        –0,3
                                               –0,3       –0,3     –0,3        –0,3

   Появление высоких отрицательных потенциалов на поверхности
обусловлено преобладанием тока авроральных электронов в балансе,
причем освещение поверхности, на которую воздействует поток авро-
ральных электронов, может существенно снижать равновесный потен-
циал по сравнению со случаем отсутствия освещения.

 7. Математическое моделирование электризации реальных
                  космических аппаратов

   Общие принципы моделирования
   Как уже отмечалось выше, реальный КА, имеющий сложную конфи-
гурацию и неоднородную поверхность, значительная часть которой по-
крыта диэлектрическими материалами с разными электрофизическими
свойствами, заряжается дифференциально. Для каждого элемента по-
верхности КА справедливы рассмотренные физические закономерности
накопления электрического заряда, которые могут быть выражены в
виде локальных уравнений баланса токов.


                                          74

Страницы