Взаимодействие космических аппаратов с окружающей плазмой. Новиков Л.С. - 89 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

89
Рис. 32. Зависимость от
времени потенциалов диа-
метрально противополож-
ных элементов (1, 2) и ме-
таллического корпуса (3)
цилиндрического КА
при его вращении
На динамику изменения потенциалов отдельных участков поверхно-
сти КА при его дифференциальном заряжении существенное влияние
оказывают токи проводимости между элементами и корпусом, величи-
ны которых зависят от значений удельного поверхностного сопротивле-
ния
и удельного объемного сопротивления материалов.
Результаты расчетных оценок показывают, что для диэлектрических
покрытий на металлическом корпусе КА, имеющих толщину ~100 мкм,
основную роль в перераспределении потенциалов играет ток утечки с
поверхности покрытия на металлический корпус, определяемый вели-
чиной удельного объемного сопротивления
ρ
V
. На рис. 33 показана за-
висимость разности потенциалов между поверхностью тонкого диэлек-
трического покрытия и металлическим корпусом КА от величины
ρ
V
.
Из рис. 33 видно, что при
ρ
V
~10
16
-10
17
Ом⋅см ток утечки через по-
крытие не играет заметной роли в общем балансе токов на элементе
поверхности и разность потенциалов между поверхностью покрытия и
проводящим корпусом КА максимальна. При снижении величины
ρ
V
до
значения 10
15
Ом⋅см разность потенциалов снижается почти в два раза, а
при
ρ
V
~10
13
Ом⋅см она становится весьма незначительной. Таким обра-
зом, можно сделать вывод, что при значениях удельного объемного со-
противления диэлектрических покрытий ниже 10
13
Ом⋅см электриче-
ский заряд на поверхности не накапливается.
0 2 4 6
t
, 10
4
с
–
2
–
4
0
–
6
–
8
ϕ, кВ
1
2
3
        ϕ, кВ
       0

                                                 Рис. 32. Зависимость от
      –2                                         времени потенциалов диа-
                                  2
                    1                            метрально противополож-
                                                 ных элементов (1, 2) и ме-
      –4
                                                 таллического корпуса (3)
                                  3              цилиндрического КА
      –6                                         при его вращении


      –8
           0    2       4     6       t, 104 с


   На динамику изменения потенциалов отдельных участков поверхно-
сти КА при его дифференциальном заряжении существенное влияние
оказывают токи проводимости между элементами и корпусом, величи-
ны которых зависят от значений удельного поверхностного сопротивле-
ния и удельного объемного сопротивления материалов.
   Результаты расчетных оценок показывают, что для диэлектрических
покрытий на металлическом корпусе КА, имеющих толщину ~100 мкм,
основную роль в перераспределении потенциалов играет ток утечки с
поверхности покрытия на металлический корпус, определяемый вели-
чиной удельного объемного сопротивления ρV. На рис. 33 показана за-
висимость разности потенциалов между поверхностью тонкого диэлек-
трического покрытия и металлическим корпусом КА от величины ρV.
   Из рис. 33 видно, что при ρV ~1016-1017 Ом⋅см ток утечки через по-
крытие не играет заметной роли в общем балансе токов на элементе
поверхности и разность потенциалов между поверхностью покрытия и
проводящим корпусом КА максимальна. При снижении величины ρV до
значения 1015 Ом⋅см разность потенциалов снижается почти в два раза, а
при ρV ~1013 Ом⋅см она становится весьма незначительной. Таким обра-
зом, можно сделать вывод, что при значениях удельного объемного со-
противления диэлектрических покрытий ниже 1013 Ом⋅см электриче-
ский заряд на поверхности не накапливается.
                                      89

Страницы