Организация и проведение оценки устойчивости объекта экономики к воздействию избыточного давления при взрыве газопаровоздушной смеси в результате аварии. Оськин А.И - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СамГУПС | Самара

Составители: 

Рубрика: 

16
Почти мгновенно, через весьма малый интервал времени τ (порядка десятков мик-
росекунд), давление в детонационной волне уменьшается в два раза - так называемая точ-
ка Жуге (ΔР
2
)
0
02
)1(
)1(2
Pg
D
PQyP
CTX
CTXm
−+
=−−=Δ
ρ
ρ
. (5)
Время τ соответствует длительности превращений в зоне химической реакции, то
есть переходу от адиабаты исходного вещества к адиабате продуктов детонации.
Изменение избыточного давления во времени для детонационной волны на расстоя-
нии R <r
0
(м) от центра взрыва аппроксимируют треугольником.
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
τ
−Δ=Δ
ф
2
t
1P)t(P
(0 < t < τ
ф
), (6)
где τ
ф
(с) - эффективное время действия детонационной волны.
При наличии плоской вертикальной преграды давление нормального отражения
ΔР
отр
при R<r
0
определяется по формуле
2
5,2 PP
OTP
Δ
=
Δ
. (7)
Характеристики распространенных ГПВС приведены в табл.11.
Параметры воздушной ударной волны, действующей на расстояниях, превышающих
начальный размер облака R> r
0
(м), определяются следующим образом.
Универсальные зависимости параметров ударных волн, определенные на примере
решения задачи детонации пропано-воздушной смеси (Б.Е. Гельфанд и др., 1985), удов-
летворительно согласуются с экспериментальными данными для горючих смесей углево-
дородов с воздухом или кислородом, независимо от состава смеси.
Максимум эффективного избыточного давления ΔР
m
(Па)
ΔР
m
=P
0
P٭, (8)
lgP٭=0,65-2,18lgR٭+0,52(lgR٭)
2
,. (9)
Удельный импульс I (Па·с)
lgI٭=2,11-0,97lgR٭+0,44(lgR٭)
2
, (10)
где приведенное расстояние R* определяется по закону подобия через тротиловый
эквивалент.
При этом тротиловый эквивалент ГПВС определяется как эквивалент С (кг) назем-
ного взрыва полусферического облака ГПВС.
T
mCTX
Q
MQ
C
2
=
, (11)
где М = ρ
CTX
V
0
- масса горючего в облаке (кг);
Q
Т
- удельная теплота взрыва тротила (Дж/кг), смотри таблицу 12.
Изменение избыточного давления ΔР во времени для ударной волны на расстоянии
R>r
0
(м) от центра взрыва аппроксимируют треугольником
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
Δ=Δ
эф
m
t
PtР
τ
1
)(
. (12)
Эффективное время τ
эф
действия фазы сжатия ударной волны определяется по фор-
муле
m
эф
P
l
Δ
=
2
τ
. (13)

Страницы