Космофизический практикум. Панасюк М.И - 74 стр.

где RE − радиус Земли и L – безразмерный параметр Мак-Илвайна.

В вершине силовой линии      R ≡ Re = LRE , а по мере увеличения λ
силовые линии приближаются к Земле и пересекают её поверхность

на широте (она называется инвариантной) Λ = arccos L−1/2.
      С ростом λ индукция поля вдоль силовой линии увеличивается:

                                 M   4 − 3 cos 2 λ
                         B(λ ) = 3 ⋅               ,            (2)
                                Re     cos 6 λ
где
                           M    0.311
                              =       Гс .
                           Re
                            3
                                  L3

  Более точное представление магнитного поля вблизи Земли по-
лучается с учётом мультипольных членов разложения поля (В ∝

R−n, n > 3). Их вклад составляет < 10% от дипольной гармоники и
быстро убывает с ростом расстояния от центра Земли.
  На собственное магнитное поле Земли накладываются нестацио-
нарные поля ионосферных токовых систем, токов на магнитопаузе,
кольцевого тока и токового слоя магнитосферного хвоста. Они су-
щественно зависят от скорости солнечного ветра и направления
межпланетного магнитного поля. Поэтому во внешних областях
магнитосферы магнитное поле сильно отклоняется от дипольной
конфигурации, но в сердцевине магнитосферы, на L ∼ 2÷5, это поле
очень хорошо описывается дипольным приближением. В этой об-
ласти магнитное поле практически полностью (во всяком случае,
для спокойных периодов) определяется земным магнетизмом.
      Вблизи Земли, на L < 1.5, геомагнитное поле также, хотя и по
другим причинам, значительно отклоняется от дипольного. В отли-
чие от внешней магнитосферы, эти отклонения стационарны (в
масштабах нашей жизни и даже в масштабах жизни народов). Эти


                                   73