Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 182 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

§ 42 нкции влажного пара . Термодинамические фу17
асче-
тов, с
ьные значения (отне-
сенны
бо-
г остояния ВП. Покажу его для большей наглядности на при-
мере удельного объема. По определению
(8.14)
ВП всегда состоит из двух
компонентов – СНП и НЖ, хотя вы-
глядеть при этом может по-разному
ся жидкость может нахо-
одной части объема ВП (как
-
угой.
Жидк
8
Q
p = const
= m
Δ
i , (8.9)
если заранее определить значения энтальпии в интересую-
щих состояниях.
Кроме того, сохраняют силу:
─
выражение для работы в изобарном процессе
L = mpΔ
v ; (8.10)
─
выражение для тепла в изотермическом
Q = mTΔ
s; (8.11)
─
определение энтальпии
i = u + p
v. (8.12)
Этого вполне достаточно практически для всех р
вязанных с влажным паром. Только необходимо зара-
нее экспериментально определить удел
е к килограмму) функций состояния
v, i, s, u. (8.13)
Но определить экспериментально эти величины в каж-
дой точке области ВП немыслимо. Поэтому они определены
только в характерных для каждого вещества состояниях – на
пограничной кривой. А приводимый ниже алгоритм позволяет
на основе этих значений вычислить функции (8.13) для лю
о с
v = V/m.
(рис. 8.7). В
диться в
Рис. 8.7. Виды систем
говорят математики, занимать одно
связную область), СНП – в др
с влажным паром
ость может существовать в виде мельчайших капелек,
взвешенных в паре – тумана. Наконец, это могут быть пузырьки
пара в жидкости. В любом случае объем ВП складывается из
объема НЖ и объема СНП:
V
вп
= V
снп
+ V
нж
.
Тогда
v
вп
=
=
+
вп
нжснп
m
VV
…
§ 42
178 . Термодинамические функции влажного пара

                         Qp = const = m Δ i ,              (8.9)
если заранее определить значения энтальпии в интересую-
щих состояниях.
       Кроме того, сохраняют силу:
       ─ выражение для работы в изобарном процессе
                            L = mpΔ v ;                   (8.10)
       ─ выражение для тепла в изотермическом
                            Q = mTΔ s;                    (8.11)
       ─ определение энтальпии
                            i = u + pv.                   (8.12)
       Этого вполне достаточно практически для всех расче-
тов, связанных с влажным паром. Только необходимо зара-
нее экспериментально определить удел ьные значения (отне-
сенные к килограмму) функций состояния
                              v, i, s, u.                 (8.13)
       Но определить экспериментально эти величины в каж-
дой точке области ВП немыслимо. Поэтому они определены
только в характерных для каждого вещества состояниях – на
пограничной кривой. А приводимый ниже алгоритм позволяет
на основе этих значений вычислить функции (8.13) для любо-
го состояния ВП. Покажу его для большей наглядности на при-
мере удельного объема. По определению
                                          v = V/m.       (8.14)
                                    ВП всегда состоит из двух
                           компонентов – СНП и НЖ, хотя вы-
                           глядеть при этом может по-разному
                           (рис. 8.7). Вся жидкость может нахо-
                           диться в одной части объема ВП (как
   Рис. 8.7. Виды систем
     с влажным паром
                           говорят математики, занимать одно-
                           связную область), СНП – в другой.
Жидкость может существовать в виде мельчайших капелек,
взвешенных в паре – тумана. Наконец, это могут быть пузырьки
пара в жидкости. В любом случае объем ВП складывается из
объема НЖ и объема СНП:
                         Vвп = Vснп + Vнж .
       Тогда
                      vвп = Vснп + Vнж = …
                              mвп

Страницы