Физические основы теплотехники. Часть I. Термодинамика. Панов В.К. - 75 стр.

§ 17. Изобарный процесс                                    83

увеличивается и мы будем наблюдать рост температуры, по-
скольку U = f (T). При отводе тепла в изохорном процессе
температура понизится.
      Из (4.10) и (4.9) следует выражение для вычисления из-
менения внутренней энергии:
                       Q = ΔU = сv m Δt.                (4.11)
      Особо хочу подчеркнуть, что выражение в рамке спра-
ведливо для любого процесса, несмотря на то, что в нем ис-
пользуется изохорная теплоемкость вещества. Причина в том,
что внутренняя энергия – функция состояния (см. § 12). По-
этому разность ее значений в двух заданных состояниях будет
одной и той же, равной сv m Δt, какой бы процесс между ними
ни произошел. Но только в изохорном процессе эта разность
будет равна теплу, в любом другом — нет. Левая часть двой-
ного равенства (4.11) справедлива только при V = const.
      Равенство (4.10) позволяет теперь дать термодинамиче-
ское определение внутренней энергии, не зависящее от внут-
реннего строения вещества.
      Внутренняя энергия – это термодинамическая функ-
ция состояния, изменение которой в изохорном процессе
равно теплу процесса.

§ 17. Изобарный процесс
      1. р = const. Изобарный — это процесс, протекающий
при постоянном давлении. Осуществить его можно по-разному.
Например, в главе 3 обсуждался один из возможных вариантов
(см. рис. 3.5). Но наиболее практически важный способ реали-
зации изобарного процесса связан с потоком.
      Подавляющее большинство технологических процессов
осуществляется в потоке. В § 9 обсуждались процессы в дви-
гателе и котлоагрегате, и подобных примеров можно привести
множество. Дело в том, что это наиболее эффективный способ
организации процесса, поскольку непроизводительные затра-
ты времени сведены к минимуму.
      Закономерностями процессов, связанных с движением
жидкости и газа, занимается в основном гидроаэродинами-
ка, или механика сплошной среды. Но и для термодинамики они