ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
2 Лабораторная работа №1
Изучение относительного покоя жидкости
во вращающемся сосуде
2.1 Основные положения и расчетные зависимости
Стенки круглоцилиндрического сосуда, вращающегося равномерно
вокруг своей вертикальной оси благодаря силам трения, будут увлекать за
собой жидкость, которой заполнен сосуд. Через некоторое время жидкость
начнет вращаться вместе с сосудом с одинаковой угловой скоростью. Таким
образом, жидкость будет находиться в покое по отношению к вращающимся
осям координат, скрепленным с сосудом. Поэтому для исследования
относительного покоя жидкости можно воспользоваться уравнением Эйлера
равновесия жидкости:
dp =ρ(Xdx +Ydy +Zdz),
(1)
где X,Y,Z – проекции на соответствующие оси координат равнодейст -
вующей массовых сил, отнесенных к единице массы (проекции ускоре -
ний), м/с
2
;
ρ
– плотность жидкости, кг /м
3
;
p
– гидростатическое давление, Н/м
2
;
x,y,z
- проекции длины на оси координат, м.
В рассматриваемом случае массовая (объемная) сила, входящая в это
уравнение, будет слагаться из силы тяжести и силы инерции, которая
направлена нормально к оси вращения сосуда.
Теоретические исследования показывают, что в случае равномерного
вращения вокруг вертикальной оси круглоцилиндрического сосуда,
свободная поверхность жидкости, находящейся в нем, имеет вид
поверхности параболоида вращения с вертикальной осью сосуда. В этом
случае можно утверждать, что линия пересечения свободной поверхности с
вертикальной плоскостью, проходящей через ось сосуда, то есть кривая
свободной поверхности жидкости, есть парабола с вертикальной осью.
Отметки z (рисунок 1) точек свободной параболической поверхности
АОВ относительно горизонтальной плоскости Оr, проведенной через
наинизшую точку свободной поверхности АОВ, находят по теоретической
зависимости:
Z
T
= ω
2
r
2
/2g , (2)
2 Лабораторная работа №1 Изучение относительного покоя жидкости во вращающемся сосуде 2.1 Основные положения и расчетные зависимости Стенки круглоцилиндрического сосуда, вращающегося равномерно вокруг своей вертикальной оси благодаря силам трения, будут увлекать за собой жидкость, которой заполнен сосуд. Через некоторое время жидкость начнет вращаться вместе с сосудом с одинаковой угловой скоростью. Таким образом, жидкость будет находиться в покое по отношению к вращающимся осям координат, скрепленным с сосудом. Поэтому для исследования относительного покоя жидкости можно воспользоваться уравнением Эйлера равновесия жидкости: dp =ρ(Xdx +Ydy +Zdz), (1) где X,Y,Z – проекции на соответствующие оси координат равнодейст - вующей массовых сил, отнесенных к единице массы (проекции ускоре - ний), м/с2; ρ – плотность жидкости, кг /м3; p – гидростатическое давление, Н/м2; x,y,z - проекции длины на оси координат, м. В рассматриваемом случае массовая (объемная) сила, входящая в это уравнение, будет слагаться из силы тяжести и силы инерции, которая направлена нормально к оси вращения сосуда. Теоретические исследования показывают, что в случае равномерного вращения вокруг вертикальной оси круглоцилиндрического сосуда, свободная поверхность жидкости, находящейся в нем, имеет вид поверхности параболоида вращения с вертикальной осью сосуда. В этом случае можно утверждать, что линия пересечения свободной поверхности с вертикальной плоскостью, проходящей через ось сосуда, то есть кривая свободной поверхности жидкости, есть парабола с вертикальной осью. Отметки z (рисунок 1) точек свободной параболической поверхности АОВ относительно горизонтальной плоскости Оr, проведенной через наинизшую точку свободной поверхности АОВ, находят по теоретической зависимости: ZT = ω2r2/2g , (2)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »