Электромагнетизм. Электромагнитные колебания и волны. Першенков П.П - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

21
Рис. 3.6.
При уменьшении напряженности внешнего магнитного поля до нуля
ферромагнетик остается намагниченным (
r
J
r
– остаточная намагниченность).
Для того, чтобы размагнитить образец необходимо задать внешнее магнитное
поле
с
H
r
, где
с
H
r
– коэрцитивная сила.
В зависимости от величины коэрцитивной силы
с
H
r
– различают маг-
нитно-мягкие материалы с коэрцитивной силой
()
0,8 8
с
А
H
м
≅÷ (трансфор-
маторные стали Fe-Si, перпаллои Fe-Ni) и магнитотвердые (постоянные маг-
ниты) с коэрцитивной силой
(
)
45
10 10
с
А
H
≈÷ с остаточной индукцией
1
r
B ≅ Тл.
Феноменологическая теория ферромагнетизма была сформулирована П.
Вейсом в 1907г. П. Вейс высказал гипотезу о причинах спонтанной намагни-
ченности ферромагнетика. Согласно этой гипотезе кристалл состоит из доме-
нов, каждый из которых намагничен до насыщения, но магнитные моменты
доменов направлены хаотично и результирующая намагниченность J
r
(пол-
ный магнитный момент) образца равна нулю.
При внесении образца в магнитное поле происходит смещение границ
доменов и поворот вектора магнитного момента
m
P
r
домена в направлении
внешнего магнитного поля
H
r
.
На рис. 3.7 a), b) представлена ориентация магнитных моментов
m
P
r
до-
менов ферромагнитного образца:
а) в отсутствии внешнего магнитного поля;
б) при внесении образца в магнитное поле с напряженностью
S
H
H≅
rr
, 
                                   Рис. 3.6.
     При уменьшении напряженности внешнегоr      магнитного поля до нуля
ферромагнетик остается намагниченным ( J r – остаточная намагниченность).
Для того,
        r чтобыr размагнитить образец необходимо задать внешнее магнитное
поле H с , где H с – коэрцитивная сила.
                                                     r
    В зависимости от величины коэрцитивной силы H с – различают маг-
                                                             А
нитно-мягкие материалы с коэрцитивной силой H с ≅ ( 0,8 ÷ 8 ) (трансфор-
                                                             м
маторные стали Fe-Si, перпаллои Fe-Ni) и магнитотвердые (постоянные маг-
                                  (
ниты) с коэрцитивной силой H с ≈ 104 ÷ 105
                                             м
                                              А
                                               ) с остаточной индукцией
Br ≅ 1 Тл.
     Феноменологическая теория ферромагнетизма была сформулирована П.
Вейсом в 1907г. П. Вейс высказал гипотезу о причинах спонтанной намагни-
ченности ферромагнетика. Согласно этой гипотезе кристалл состоит из доме-
нов, каждый из которых намагничен до насыщения, но магнитные моменты
                                                                  r
доменов направлены хаотично и результирующая намагниченность J (пол-
ный магнитный момент) образца равна нулю.
    При внесении образца в магнитное поле происходит
                                                  r      смещение границ
доменов и поворот вектора магнитного момента Pm домена в направлении
                            r
внешнего магнитного поля H .
                                                                   r
    На рис. 3.7 a), b) представлена ориентация магнитных моментов Pm до-
менов ферромагнитного образца:
    а) в отсутствии внешнего магнитного поля;
                                                              r r
    б) при внесении образца в магнитное поле с напряженностью H ≅ H S ,


                                      21

Страницы