Составители:
Рубрика:
6
Согласно общей теории обратимого линейного преобразователя, урав-
нения двустороннего электромеханического преобразования представ-
ляются следующими комплексными зависимостями между перемен-
ными величинами на входе и на выходе:
12
;.UZIKv FzvKI
==+
∓
(1.1)
Верхний знак относится к так называемым индуктивным, нижний
– к емкостным преобразователям. В первых преобразователях дви-
жение вызывается электродинамическими силами взаимодействия
токов и их магнитных полей, а токи создаются ЭДС, возбуждаемыми
движениями магнитных полей или проводников. Во вторых преобразо-
вателях движение обусловлено электростатическими силами взаи-
модействия между заряженными телами, а разности потенциалов вы-
зываются изменением относительного расположения заряженных тел.
Будем анализировать чисто периодические процессы с круговой ча-
стотой
2 fω= π
, что не ограничивает общности рассмотрения, так как
все временные зависимости можно с помощью преобразования Фурье
перевести в периодические процессы.
Обозначим Z = Z
0
в выражении (1.1) как собственное электрическое
сопротивление преобразователя при полностью заторможенном акус-
тическом блоке (мембране) (v = 0), т. е. в режиме короткого акустичес-
кого замыкания. Величина z = z
0
– собственное механическое сопро-
тивление преобразователя в отсутствии электрической нагрузки (I = 0),
т. е. на холостом ходу. Величины K
1,2
– коэффициенты преобразования,
которые и характеризуют устройство.
Для обратимого преобразователя
00
12
;,
UF
KK
vI
==
(1.2)
соответственно, при I = 0 и v = 0. У четырехполюсника, к которому
применим принцип взаимности, коэффициенты K
1
и K
2
равны. Отсюда
00
.
FU
K
Iv
±= =
(1.3)
Эта важная формула выражает теорему взаимности и описывает-
ся следующим образом. Если к электрической стороне преобразова-
теля приложено напряжение, вызывающее на механической стороне
скорость, а при действии на механическую сторону силы, вызываю-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
