Составители:
Рубрика:
70
()
12 зв
зв
sin sin
cos
2sin cos .
2
FFF рS t t
DQ
рS t
= − = ω− ω−∆
ϕ
=
π∆ϕ
=ω−
λ
(3.9)
Для диафрагм значительно меньших длины волны
cos cos
sin
DQ DQ
ππ
≈
λλ
,
и можно записать, что
зв
2
cos cos cos ,
22
m
D
F рS Q t F t
π∆
ϕ
∆
ϕ
=ω−=ω−
λ
(3.10)
где
зв
зв
cos
m
D
F рS Q
C
=ω
– амплитуда действующей силы. Из выраже-
ния (3.10) следует, что F
m
пропорциональна частоте колебаний и коси-
нусу угла между осью микрофона и направлением прихода звука. На
низких частотах эта зависимость линейна, на высоких – приблизитель-
но синусоидальна. Кроме того, на высоких частотах, где размеры мик-
рофона становятся сравнимыми с длиной волны, начинают сказывать-
ся частотно-зависимые явления дифракции.
Характеристика направленности таких микрофонов (рис. 33, б) име-
ет вид "восьмерки" (график синусоиды в полярных координатах). Сле-
дует заметить, что приведенные выводы справедливы только для даль-
ней зоны, т. е. когда микрофон находится в поле плоской волны [6].
Рис. 33. Схематическое изображение:
а – приемника градиента давления; б – его ДН
а)
r
∆
Q
D
0°
180
°
б)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 68
- 69
- 70
- 71
- 72
- …
- следующая ›
- последняя »
