Структура и свойства неупорядоченных твердых тел. Петров А.Л - 45 стр.

вдоль оси z; g - фактор Ланде. В этом выражении предполагается, что Jij зависит
только от расстояния между соседними спинами. Но в реальной ситуации Jij-
зависят также от топологии окружения. Поэтому стохастическая модель носит
лишь очень приближенный характер и далеко не всегда дает адекватное
описание магнитных свойств аморфного металла.


          2.10. Магнитные возбуждения в аморфных металлах.

     Известно,    что   в   трансляционно-инвариантной      среде   магнитные
возбуждения описываются блоховскими плоскими волнами. Аморфная среда не
является трансляционно-инвариантной на межатомных расстояниях. Поэтому
магнитные возбуждения не могут быть описаны блоховскими плоскими
волнами. Каждое возбужденное состояние в случае аморфного магнетика
может быть описано в общем случае пакетом спиновых волн. Однако, когда
длина спиновой волны становится достаточно большой по сравнению с
радиусом первой координационной сферы, она не чувствует дискретность
строения атомной структуры, и справедливо приближение сплошной среды.
Для адекватного описания магнитного возбуждения в аморфной структуре
необходимо учитывать как флуктуации обменного взаимодействия, так и
флуктуации анизотропии. Расчеты показывают, что закон дисперсии волн
магнитного возбуждения для аморфных и кристаллических магнетиков
различен. Теоретические результаты находятся в хорошем согласии с
экспериментом. Вместе с тем, пока не существует единой теории, объясняющей
зависимость закона дисперсии от температуры.

            3. НЕКРИСТАЛЛИЧЕСКИЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ.

     Аморфные полупроводниковые материалы - это твердотельные системы с
преимущественно ковалентной химической связью, для которых характерно
наличие ближнего порядка (скоординированного расположения ближайших
соседей) при отсутствии дальнего порядка, т.е. трансляционной симметрии на
макроуровне.
                                                                             45