Мощная импульсная энергетика. Пичугина М.Т. - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

кафедра ТЭВН ЭЛТИ ТПУ
27
соединенных параллельно и медленно заряжающихся от источника
постоянного напряжения, а затем быстро разряжающихся на нагрузку
при последовательном соединении, посвящено много работ.
Рис.1.16. Принципиальная схема генератора Аркадьева-Маркса
Для увеличения напряжения на одной ступени схемы Маркса до
2U
0
и увеличения соответственно амплитуды импульса на выходе до
2nU
0
используется схема генератора импульсных напряжений с
двухсторонней зарядкой. Тогда для заряда конденсаторов
используются оба полупериода выпрямленного напряжения. Схема
замещения разрядного контура генератора приведена на рис. 1.17,
где С
0
= С/n – емкость в «ударе», U = U
0
⋅
n – выходное напряжение;
n – число ступеней ГИН; R
И
– сопротивление искры коммутатора;
R
Д
– демпфирующие сопротивления; R
Н
и С
Н
– активное
сопротивление и емкость нагрузки; К – ключ, соответствующий
идеальному коммутатору.
Если считать, что искровые промежутки в разрядниках
пробиваются в условиях, близких к статическому режиму, то для
одного разрядника сопротивление канала искры можно определить по
формуле Ромпе и Вайцеля
∫
⋅
=
t
è
dta
dp
R
0
2
2
2
t)(
i2
, (1.39)
где р – давление газа, ат; d – длина промежутка, см; i – ток, А;
а – константа, характеризующая газ.
Для воздуха и азота а
≈ (0,8÷1) ат⋅см
2
/ В
2
⋅с. При неизменном
пробивном напряжении промежутка pd = const (закон Пашена).
Поэтому с ростом давления газа R
И
уменьшается. При определении
амплитуды и длительности импульса обязательно надо учитывать R
И
.
Если не учитывать влияние L, C
н
и
R
Д
на параметры импульса, то с
учетом сопротивления искры амплитуда импульса имеет вид:

Страницы