Физика проводников и диэлектриков. Плотников В.П. - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

противоположными направлениями спинов.
Полное антиферромагнитное упорядочение возможно лишь при абсолютном нуле температуры ко-
гда суммарный магнитный момент равен нулю. При повышении температуры упорядоченное антипа-
раллельное направление спинов начинает нарушаться и полностью исчезает при температуре, соответ-
ствующей точке Нееля или антиферромагнитной точке Кюри. Например, для MnO точка Нееля со-
ставляет
120≈
N
T
К.
В антиферромагнитных материалах магнитные момент подрешеток хотя и антипараллельны, но рав-
ны по величине и взаимно компенсируются.
Неель в 1948 году рассмотрел случай неравенства величин магнитных моментов в подрешетках. Та-
кое возможно, если в них располагаются атомы разного сорта или неодинаковое их количество. В ре-
зультате появляется спонтанная намагниченность. То есть возникает явление нескомпенсированного
антиферромагнетизма, которое называют ферримагнетизмом.
К ферримагнетикам относится большая группа кристаллических
тел – ферритов, имеющих общую формулу
32
OFeMe
⋅
, где
−
Me двухвалентный катион металла (Fe, Ni,
Co, Cu, Zn, Cd).
Ферриты имеют наряду с хорошими магнитными свойствами и высокое электрическое сопротивле-
ние, благодаря чему нашли широкое применение в технике сверхвысоких частот (не дают потерь на об-
разование вихревых токов Фуко).
Известны и другие группы ферримагнитных материалов, применяющихся в различных областях
науки и техники.
Следует отметить, что рассмотренные нами явления ферро-, антиферро- и ферримагнетизма описы-
вают только наиболее простые случаи спонтанной намагниченности материалов.
Существуют твердые тела, в которых минимизация энергии взаимодействия соседних магнитных
атомов требует винтообразного или наклонного относительного расположения спинов.
5 КОНТАКТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
ЛЕКЦИЯ 9
9.1 РАБОТА ВЫХОДА ЭЛЕКТРОНА ИЗ МЕТАЛЛА
Электроны проводимости в металле находятся в состоянии беспорядочного теплового движения.
Если их кинетическая энергия достаточно велика, то они способны покинуть металл и образовать около
его поверхности электронное облако.
При выходе электрона из металла он совершает работу против сил притяжения со стороны положи-
тельного заряда, возникшего в месте выхода, и против сил отталкивания со стороны отрицательно за-
ряженного электронного облака.
Работа выхода – это работа, которую необходимо совершить для удаления электрона из металла в
вакуум за счет уменьшения кинетической энергии электрона.

Страницы