Практикум по ядерной физике. В.О. Сергеева - 140 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

Таблица 15. Значения ионизационной постоянной K
γ
для ряда радио-
активных нуклидов.
ɇɭɤɥɢɞ
Ɍ
1/2
ȿ
J
, ɤɷȼ
Ʉ
J
, Ɋ·ɫɦ
2
·ɦɄɢ
-1
·ɱ
-1
Ʉ
J
, ɦɁɜ·ɫɦ
2
·ɆȻɤ
-1
·ɱ
-1
24
Na
14,66 ɱɚɫ 1369 ɢ 2754 18,1 4,3
60
Co
5,27 ɝɨɞɚ 1173 ɢ 1332 12,8 3,0
131
I
8,04 ɞɧ. ɋɥɨɠɧɵɣ ɫɩɟɤɬɪ 2,2 0,52
134
Cs
2,06 ɝɨɞɚ ɋɥɨɠɧɵɣ ɫɩɟɤɬɪ 8,7 2,1
137
Cs
30,0 ɥɟɬ 661,6 3,2 0,76
170
Tm
129 ɞɧ. 84,3 0,3 0,07
192
Ir
73,8 ɞɧ. ɋɥɨɠɧɵɣ ɫɩɟɤɬɪ 4,7 1,12
226
Ra
1600 ɥɟɬ ɋɥɨɠɧɵɣ ɫɩɟɤɬɪ 8,4 2,0
Для того, чтобы определить мощность дозы источника γ-
излучения необходимо знать активность источника, расстояние
между облучаемым объектом и источником, значение ионизаци-
онной постоянной для данного нуклида и размеры источника.
Мощность дозы от точечного источника γ-излучения вычис-
ляется по формуле
P =
K
γ
A
R
2
Р
ч
, (8.11)
где K
γ
— ионизационная постоянная, Р·см
2
/(мКи·ч); R — рас-
стояние от точечного источника до ионизируемого объекта, см;
A — активность источника, мКи. При переходе от единиц Р/ч к
единицам Зв/ч надо учесть, что 1 Р=0,0088 Зв.
В случае широкого пучка имеется возможность попадания в
детектор рассеянного γ-излучения. Вероятность попадания рас-
сеянных γ-квантов в детектор увеличивается с увеличением по-
ля облучения. Расчеты мощности дозы от широкого источника
сложны. В настоящей работе используется источники не больших
размеров и к ним применимо приближение т очечного источника.
Дозиметрия нейтронного излучения
Нейтроны, как правило, не испускаются при распаде радиоак-
тивных нуклидов, но очень часто возникают в ядерных реакциях.
На практике нейтронное излучение сопровождает работу ускоря-
ющих и энергетических ядерных установок.
140

Страницы