Составители:
где N
0
— число радиоактив ны х ядер в некоторый произвольный
момент времени, принятый за начало отсчета. Таким образом,
число еще не распавшихся радиоактивных ядер уменьшается по
экспоненциальному закону. Точно такой же зависимостью от вре-
мени характ еризуется и число распадов в единицу времени J(t),
называемое актив ностью образца.
Действительно,
J(t)=−
dN
dt
= λN (t)=λN
0
e
−λt
= J
0
e
−λt
, (9.3)
где J
0
— активность в начальный момент времени t =0. Зная
функцию распределения во времени радиоактивных ядер (9.2),
можно вычислить среднее время жизни τ радиоакт ивного ядра:
τ =
∞
.
0
tdN(t)
∞
.
0
dN(t)
=
λN
0
∞
.
0
te
−λt
dt
N
0
=
1
λ
. (9.4)
Отсюда следует, что среднее время жизни есть время, в течение
которого число радиоактивных ядер, а также активность образца
уменьшаются в e раз. На практике оказывается более удобной
другая временная характеристика распада — пе риод полура спада
T , который определяется как время, в течение которого число
радиоактив ны х я дер или активность образца уменьшается вдвое,
то есть
J(T )=J
0
e
−λT
=
1
2
J
0
. (9.5)
Отсюда выт екает с ледующая связь между периодом полураспа-
да, постоянной ра с пада и средним в ременем жизни:
T =
ln 2
λ
= τ ln 2 = 0,693 τ. (9.6)
Процесс образования радиоактивного вещества (например,
при облучении стабиль ных ядер нейтронами) называется акти-
вацией. Число радиоактивных ядер Q, возникающих в данном
объеме вещества в единицу времени, пропорцио нально числу ста-
бильных я дер в единице объема n облучаемой мишени, объему
мишени V , числу частиц (нейтронов) ν, пересекающих в единицу
150
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 148
- 149
- 150
- 151
- 152
- …
- следующая ›
- последняя »
