Составители:
Воспользовавшис ь формулой (3.2), получим
−
dv
dx
=
4πnz
2
e
4
m
0
M
1
v
3
.
Тогда
−v
3
dv = adx, a =
4πnz
2
e
4
m
0
M
.
Проинтегрируем это выражение:
v
0
'
0
v
3
dv = a
R
'
0
dx .
Здесь v
0
— начальная скорость частицы, R — величина ее пробе га.
Проинтегрируем последнее выражение и получим
R = v
4
0
/4a. (3.4)
2. При скоростях α-частиц (1÷2,5)·10
9
см/с (4 — 15 МэВ) мож-
но приближенно считать, что ln(2m
0
v
2
/J) ∼ Bv. Тогда
−
dv
dx
=
4πnz
2
e
4
m
0
M
B
1
v
3
=
b
v
2
⇒−v
2
dv = bdx.
Интегрируя, получим
R = v
3
0
/3b. (3.5)
Пробеги α-част иц, испускаемых естественно-радиоактивными
элементами и имеющих энергии 4 – 11 Мэ В, удовлетворяют этому
закону.
Если рассмотреть выражения для пробегов в данной среде
разных частиц, имеющих одинаковые скорости, то можно убе-
диться, что они относятся ка к соответствующие частицам значе-
ния M/z
2
.
Например, пробеги α- частиц и прото нов, имеющих, равные
скорости, относятся как
R
α
R
p
=
M
α
z
2
α
:
M
p
z
2
p
=1.
При этом энергии α-ч астиц и протонов отличаются в 4 раз а.
44
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
