Составители:
Схема установки для определения пробега альфа-частиц изоб-
ражена на рис. 13. В вакуумной камере А помещается исследу-
емый радиоактивный источник 1. Вакуумная камера соединена
с системой кранов (на рисунке не показаны), с помощью кото-
рых можно откачивать и напускать в камеру воздух. Альфа-
частицы источника проходят некоторое расстояние и регистри-
руются с помощью сцинтилляционного экрана ZnS 2. Попадая на
экран, альфа-частица вызывает в нем световую вспы шку (сцин-
тилляцию). Для регистрации световых вспышек используется
Рис. 13. Схема установки
фотоэлектронный умножитель
(ФЭУ) 3. Подача высокого на-
пряжения на ФЭУ осуществля-
ется от блока высокого напря-
жения 5. Импульсы тока с ФЭУ
усиливаются формирователем 4
и регистрируются пересчётным
устройством 6.
Наполняя воздухом откачан-
ную камеру, снять зависимость
скорости счета альфа-частиц от
давления в камере. Измерения
производить 2–3 раза со стати-
стической точностью не хуже 3–5%. При этом должна получиться
зависимость, аналогична я кривой 1 на рис. 12.
По результатам измерений вычислить пробег альфа-частиц.
Пробег равен
R = l
P
0
760
, (3.6)
где l — расстояние от источника до детектора; P
0
— дав ление,
соответствующее максимуму кривой 2 (см. рис. 12) при темпера-
туре 15
◦
С.
Следует ввести поправку на изменение давления в зависимо-
сти от температуры. Поэтому необходимо измерить температуру
до начала и в конце опыта, а за окончательное значение те мпе-
ратуры взять их среднее.
В номограмме (см. рис. 14 на с. 52) приведена зависимость
среднего пробега α-частиц в воздухе от энергии при 15
◦
C. Мож-
но считать, что температура газа в приборе равна температуре
окружающего воздуха. По закону Гей-Люссака P/T = const при
50
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
