Материаловедение и технология конструкционных материалов. Попов Г.В - 58 стр.

тангенциальными (σ1, σ2) к поверхности образца. Нормальная со-
ставляющая напряжения σ3 на поверхности равна нулю.
      Упругая деформация ε в поверхностных слоях образца в
направлении, перпендикулярном к поверхности, находится так:
                             μ
                      ε =−       (σ 1 + σ 2 ) ,
                             E
где E – модуль упругости;
    μ – коэффициент Пуассона.
      Если напряжения σ1 и σ2 растягивающие, то ε будет дефор-
мацией сжатия и наоборот.
      Чтобы определить ε, необходимо найти величину измене-
ния межплоскостных расстояний Δd/d в атомных плоскостях па-
раллельных поверхности образца, поскольку
                            ε = Δd/d.
      В этом случае
                       Δd       μ
                           = − (σ 1 + σ 2 )
                        d       E
      или
                                     E Δd
                       σ1 + σ 2 = − ⋅      .
                                     μ d
      Определение Δd/d может быть произведено точным изме-
рением углов Вульфа-Брэгга ϑ дифракционного максимума нена-
пряженного (отожженного) ϑ1 и напряженного ϑ2 образцов. Зная
ϑ1 и ϑ2 , можно определить d1 и d2 по формуле
                                  λn
                           d=           ,
                                2 sin ϑ
где λ – длина волны рентгеновского излучения;
     n – порядок отражения.
      Длина волны λ и отражающие плоскости с выбранным зна-
чением d должны быть подобраны так, чтобы значение ϑ было
близко к 80°.
      Методика выполнения работы
      1. Получить у преподавателя напряженный и отожженный
образцы.
58