Основы теории антенн. Пудовкин А.П - 75 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

73
Рис. 5.2
Поэтому данный метод и называется методом поверхностных то-
ков. Этот метод даёт точный результат, но из-за большого количества
вибраторов Герца на поверхностях S
1
и S
2
он является очень сложным и
в инженерной практике находит ограниченное применение.
Второй метод – апертурный, основан на известном из физики
принципе Гюйгенса–Френеля: поле в раскрыве, являясь источником
излучения, полностью определяет характеристики поля в дальней зоне.
В этом методе задача определения поля излучения также решается
в два этапа. На первом этапе по известному типу антенны, её геомет-
рическим параметрам и способу возбуждения решается так называемая
внутренняя задача теории антенн, т.е. находится распределение ампли-
туды и фазы поля
),( yxE
s
&
в апертуре антенны (на поверхности S
3
).
При этом полагают, что поверхность S
3
состоит из множества элемен-
тарных поверхностных излучателей (элементов Гюйгенса). На втором
этапе решается так называемая внешняя задача теории антенн, т.е.,
используя найденное амплитудно-фазовое распределение поля в апер-
туре, производится его интегрирование (рис. 5.2).
Этот метод даёт приемлемую для инженерных расчётов точность
в пределах главного лепестка ДН и ближайших боковых лепестках.
Погрешности расчётов обусловлены тем, что в этом методе не учиты-
вается вклад в поле излучения поверхностных токов, протекающих по
поверхности S
3
. Однако он является более простым, и поэтому нашёл
широкое применение в инженерной практике.
5.3. ПРИМЕНЕНИЕ ЗАКОНОВ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ОПТИКИ
В ТЕОРИИ АПЕРТУРНЫХ АНТЕНН
Важное значение в геометрической оптике имеет принцип Ферма,
согласно которому луч так ориентирован в пространстве, что на
прохождение пути между двумя точками вдоль луча ЭМВ затрачива-
ет наименьшее время.
05,0
,2 Dθ
вид поляризациии ЭМП
Тип антенны,
конструктивные
особенности,
способ
возбуждения
),( yxE
s
&
I этап
),( ϕθF
БЛ
η
II этап
ЭФ
A
, , ARZ
Σ
&

Страницы