Составители:
Рубрика:
Рис. 1.1. Построение зон Френеля на поверхности волнового фронта
Поле в месте приема теперь можно рассматривать как суперпозицию
полей излучения фиктивных источников с учетом их амплитуды и фазы,
которые зависят от удаления «ρ» каждого из них до точки наблюдения.
Для более наглядного представления процесса формирования поля в
точке наблюдения оказывается удобным (в соответствии с идеями Френеля)
рассматривать волновой фронт в виде ряда областей, границы которых
характеризуются следующими соотношениями:
2
)()(
01
λ
ρρ
=+−+ rr
;
2
2)()(
02
λ
ρρ
=+−+ rr
;
…………………….. (1.20)
2
)()(
0
λ
ρρ
nrr
n
=+−+
.
Подобное разбиение приводит к тому, что весь волновой фронт
представляется состоящим из кольцевых (кроме первой, центральной) зон,
носящих название зон Френеля.
Применительно к рассматриваемой задаче эти зоны характеризуются тем,
что все фиктивные вторичные источники, расположенные в пределах каждой,
создают в точке наблюдения колебания, отличающиеся по фазе не более чем
на 180
о
. При этом следует иметь в виду, что фазы колебаний, созданных
источниками, расположенными в соседних зонах, отличаются (в интегральном
смысле) ровно на 180
о
, а амплитуды колебаний убывают с увеличением
номера зоны.
Рис. 1.2. Зависимость напряженности поля от числа зон Френеля
13
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »
