Составители:
Рубрика:
В соответствии с рис. 2.14 сдвиг фазы луча 1, отраженного от вершины
неровности, и луча 11, отраженного от ее подошвы, составляет величину
Δψ = 2π/λ × 2h sinγ (2.38)
Если потребовать, чтобы Δψ < π/2 (для удовлетворения критерию Релея),
то после подстановки в (2.38)
h
< λ/ 8 sin γ. (2.39)
Таким образом, если высота неровностей не превышает значение h из
(2.39), такую поверхность можно считать идеально гладкой. Зависимость
высоты неровностей от угла скольжения γ позволяет сделать вывод, что с
уменьшением этого угла высота неровностей, при которых возникает
рассеянное отражение, возрастает. Очевидно, что в зависимости от длины
волны одни и те же неровности могут проявлять себя различным образом. Так,
в диапазоне сверхдлинных волн даже горные хребты можно рассматривать как
идеально гладкую поверхность, в то время как в диапазоне миллиметровых
волн идеальный английский газон является шероховатым.
Неровности земной поверхности в большинстве случаев различаются по
высоте и форме и неравномерно распределены по площади. Поэтому
представляется важным определить область подстилающей поверхности,
которая играет решающую роль в создании отраженной волны.
Эта задача может быть решена на основе подходов, изложенных в
разделе 1.5. На рис. 2.15 представлена геометрия рассматриваемой задачи.
Рис. 2.15. К определению существенной зоны при отражении
Как следует из материалов раздела 1.5, область пространства,
существенная для распространения радиоволн в свободном пространстве,
представляет собой эллипсоид вращения, в фокусах которого расположены
передающая и приемная антенны. Рассматриваемая задача может быть сведена
к задаче из раздела 1.5, если на основе метода зеркальных отображений
34
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 32
- 33
- 34
- 35
- 36
- …
- следующая ›
- последняя »
