ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
13
1.2.3. Проверка состояния пара
в конце теоретического расширения
Пар на входе в отсек – перегретый.
Если пар на входе в отсек – мокрый, то контролировать его со-
стояние в конце расширения не требуется, т. к. в этом случае весь про-
цесс лежит в области мокрого пара.
Оценить состояние пара в конце теоретического расширения от
параметров на входе в отсек (
00
, tP ) до давления на выходе
1
P (рис. 1.4)
можно, сравнивая энтропию теоретического процесса
0
S с энтропией
сухого насыщенного пара
1
S
′
′
при давлении
1
P .
Если
10
SS
′′
> (рис. 1.4, а), то конец теоретического расширения
(точка 1t) лежит в области перегретого пара. В этом случае для опреде-
ления энтальпии
t
h
1
необходимо воспользоваться функциями перегре-
того пара из модуля TABL1 [1].
x=1
x=1
h
1t
h
1t
S
0
S
0
P
0
P
0
t
0
t
0
P
1
t
1
0
0
P1
S
1
''
S
1
''
1t
1t
1''
1''
h
S
S
h
а
б
Рис. 1.4
Если
10
SS
′′
< (рис. 1.4, б), то конец теоретического расширения
лежит в области мокрого пара и расчет параметров в этой точке надо
выполнять с помощью функций насыщения из модуля TABL1 [1]
и формул мокрого пара.
Блок-схема алгоритма проверки состояния пара в конце теорети-
ческого расширения приведена на рис. 1.5.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 11
- 12
- 13
- 14
- 15
- …
- следующая ›
- последняя »
