Строение и свойства вещества. Изд. 2-е, переработанное. Розман Г.А. - 15 стр.

       дают сплошной оптический спектр потому, что атомы твёрдого тела сильнее
       взаимодействуют друг с другом, чем атомы жидкости, а тем более – газов.
       Это приводит к усложнению (перестройке ) энергетического состояния оп-
       тических (внешних) электронов атомов твёрдых тел. Испускаемые кванты
       могут ничтожно мало отличаться по частоте, что приводит к образованию
       сплошного оптического спектра.
             В отличие от оптических спектров, которые могут быть спектра-
       ми и испускания и поглощения, рентгеновские спектры являются толь-
       ко спектрами испускания. Это объясняется тем, что атом может погло-
       тить для образования вакантного места в оболочке только такой квант,
       энергия которого равна или больше энергии ионизации электрона из
       этой оболочки. Электрон покидает вообще этот атом или, в крайнем
       случае, «оседает» на одном из свободных уровней внешней электрон-
       ной оболочки. Рентгеновские кванты обусловлены переходом элект-
       ронов из L,M,N и т.д. оболочек на ниже лежащую оболочку атома.
       Поэтому энергия излучаемого кванта всегда будет меньше энергии,
       нужной для вырывания электрона из этой оболочки.




                                § 5. Квантовые числа

            В теории атома Бора-Зоммерфельда наряду с квантовым числом
       n были введены ещё два квантовых числа: побочное или орбитальное
       квантовое число l и магнитное (азимутальное) квантовое число m l .
       Орбитальное квантовое число может иметь все целочисленные значе-
       ния от 0 до (n-1). В современной квантовой теории атома это кванто-
       вое число сохранено. Но в отличие от теории атома Бора-Зоммерфель-
       да, именно оно, а не главное квантовое число, определяет квантование
       момента количества движения. По современной теории момент коли-
       чества движения M может принимать значения
                            h
                    Ml =        l ( l − 1) .
                           2π
                                                                       h
            Если в теории Бора наименьший момент электрона равнялся      , то в
                                                                      2π

                                                                             15




PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com