Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 101 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

100
10.3. Уравнение Клапейрона-Клаузиуса
На p
υ
-диаграмме в двухфазной области состояний построим две близко
расположенные друг к другу изотермы реального газа, температуры и давления
которых соответствуют значениям T, p и T + dT, p + dp. Отрезки кривых
кипящей жидкости и сухого насыщенного пара, соединяющие изотермы,
приближенно считать адиабатами. Таким образом, на рис. 10.6 изображен цикл
Карно, рабочим телом которого является
реальный газ. Термический кпд этого
цикла будет определяться по формуле (9.1), а также если цикл обратимый по
формуле (9.18), представленной в виде
()
T
dT
T
TdTT
=
−
+
=
η
.
(10.16)
Работа цикла будет определяться как
(
)
υ
υ
′
−
′
′
= mdpL
ц
,
(10.17)
где m – масса всего вещества.
Количество теплоты, которое требуется для перехода жидкости в пар,
будет определяться по формуле
mrQ
подв
=
τ
.
(10.18)
Таким образом,
(
)
r
dp
υ
υ
η
′
−
′
′
= .
(10.19)
Приравнивая выражения (10.18) и (10.19) получим, что
(
)
r
dp
T
dT
υ
υ
′
−
′
′
= ;
(10.20)
()
υυ
′
−
′′
=
T
r
dT
dp
.
(10.21)
Рис. 10.6. Цикл Карно в двухфазной области состояний

Страницы