ВУЗ:
Составители:
66
ударениях электроны и ионы передают часть накопленной ими энер-
гии нейтральным частицам газа. В результате электроны отделяются
от своих атомов.
При этом образуются новые
свободные электроны и положи-
тельно заряженные ионы.
Ввиду того что летящие заря-
женные частицы соударяются с
атомами и молекулами очень часто,
образование новых электрически
заряженных частиц происходит
весьма интенсивно. Такой процесс
называется ударной ионизацией га-
за. В области ударной ионизации
(область III) ток в газе интенсивно
возрастает при малейшем повышении напряжения. Процесс ударной
ионизации в газообразных диэлектриках сопровождается резким
уменьшением величины удельного объемного сопротивления газа и
возрастанием тангенса угла диэлектрических потерь tg δ.
Естественно, что газообразные диэлектрики могут использовать-
ся при напряжениях, исключающих процесс ударной ионизации. В
этом случае газы являются очень хорошими диэлектриками, у кото-
рых удельное объемное сопротивление очень велико (ρ
V
=10
20
Ом∙см),
а тангенс угла диэлектрических потерь очень мал (tg δ=10
-6
). Поэтому
газы и, в частности, воздух используются в качестве диэлектриков в
образцовых конденсаторах, газонаполненных кабелях и выключате-
лях высокого напряжения.
Пробой газов.
Развитие процесса ударной ионизации в газе приводит к пробою
данного объема газа (точка П на рис. 11). В момент пробоя газа ток в
нем резко возрастает, а напряжение стремится к нулю. Пробой газа
происходит в виде искрового разряда, т.е. светящихся искр, соеди-
няющих поверхности металлических электродов, помещенных в газо-
вой среде (рис. 12).
Явление пробоя газообразных диэлектриков в однородном элек-
трическом поле выражается формулой Пашена:
U
ПР
=A∙p∙h,
где U
ПР
– пробивное напряжение слоя газа; А – коэффициент; р – дав-
ление газа; h – расстояние между электродами в газе.
Рис. 11. Вольтамперная характери-
стика для газообразного диэлектрика
U
I
I
II
III
П
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 65
- 66
- 67
- 68
- 69
- …
- следующая ›
- последняя »
