Составители:
Рубрика:
13
Длина продольной когерентности
c
L
в общем случае определяется и угловым размером ис-
точника
)(2 z
θ
и шириной частотного спектра оптического поля
λ
Δ
. Если ширина спектра
λ
Δ
достаточно мала, а угловые размеры источника
)(z
θ
достаточно большие, то длина продольной
когерентности
c
L
определяется непосредственно угловыми размерами источника:
||
2
0
2
ρ
θ
λ
=≈
c
L
. (2)
Если рассматривать направленный пучок света источника с малыми угловыми размерами,
но с достаточно широким спектром (относительно большая ширина спектра
λ
Δ
), то длина про-
дольной когерентности определяется преимущественно шириной частотного спектра
сc
lL =
Δ
≈
λ
λ
2
0
, (3)
где
с
l
называется длиной временной когерентности, поскольку эта величина определяется также
временем когерентности
с
τ
и скоростью распространения света V в данной среде:
сc
Vl
τ
≈
, (4)
В общем случае для
c
L
справедливо соотношение:
сc
lL
111
||
+=
ρ
, (5)
из которого следует, что если угловой спектр поля узкий, а частотный спектр достаточно широкий
и выполняется соотношение
c
l>>
||
ρ
, то длина продольной когерентности поля равна длине вре-
менной когерентности, определяемой шириной частотного спектра поля
cc
lL ≈ . И наоборот, если
поле имеет достаточно широкий угловой спектр при узком частотном спектре, то
||
ρ
≈
c
L - длина
продольной когерентности определяется шириной углового спектра, а влияние частотного спектра
отсутствует.
С помощью представления о времени когерентности
с
τ
и, соответственно, о временной ко-
герентности, определяется степень согласованности колебаний, протекающих в одной точке Р по-
ля. (рис. 4). Рассматривается время когерентности
с
τ
, в течение которого колебания почти гармо-
нические, иными словами, колебания совершаются почти детерминированным образом без суще-
ственных амплитудных и фазовых флуктуаций.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- …
- следующая ›
- последняя »
