ВУЗ:
Составители:
74
Рис. 51. Энергетические диаграммы контакта “сверхпроводник - диэлектрик
- металл”: а - U = 0; б - U =
∆
/e; в - U >
∆
/e
Когда же напряжение превысит величину ∆/е, ток начнет резко возрас-
тать, так как плотность свободных состояний, соответствующая данному сме-
щению, намного выше, чем в обычном проводнике. По мере дальнейшего
повышения напряжения плотность состояний стремится к величине, свойст-
венной обычному проводнику, и, следовательно, зависимость тока от напря-
жения постепенно приближается к линейной (см. рис. 52). При температуре,
отличной от абсолютного нуля, будет наблюдаться некоторое размытие уров-
ня Ферми в нормальном проводнике и границ энергетической щели в сверх-
проводнике, что приведет к соответствующему изменению вольт-амперной
характеристики. При изменении полярности напряжения ВАХ будет анало-
гичной.
Рассмотрим ту ннельный контакт двух различных сверхпроводников, ко-
торым соответствуют значения ширины энергетической щели 2∆
1
и 2∆
2
. Пусть
температура будет отличной от абсолютного нуля. Это соответствует диа-
граммам, показанным на рис. 53. Анализ, аналогичный приведеному выше,
показывает, что ВАХ в этом случает будет иметь вид, представленный на рис.
54.
а б в
Рис. 53. Энергетические диаграммы контакта “сверхпроводник - диэлектрик
- сверхпроводник”: а - U = 0; б - U = (
∆
1
-
∆
2
)/е; в - U = (
∆
1
+
∆
2
)/е
Рис. 52. ВАХ контакта «сверх-
проводник - диэлектрик - ме-
талл»
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 70
- 71
- 72
- 73
- 74
- …
- следующая ›
- последняя »
