ВУЗ:
Составители:
30
Электроны, находящиеся ближе к ядру, связаны с ним сильнее,
чем внешние. Удалить электрон из внутренней орбиты возможно уда-
ром быстро летящей, посторонней частицы, например, электрона ка-
тодных или радиоактивных лучей. В результате этого во внутреннем
слое образуется вакантное место, которое занимает один из внешних
электронов. При таких переходах электронов из внешнего
на внутрен-
ний слой излучаются кванты с большой энергией, следовательно, с
большой частотой.
Характеристические рентгеновские спектры состоят из линий,
объединяющихся в серии. Каждая серия возникает при удалении элек-
трона из какого-либо внутреннего слоя. Эти серии обозначают теми
же буквами, что и электронные слои, т. е.
К, L, M
и т.д.
Например, К-
серия возникает при переходе
электронов на свободные места
первого ближайшего к ядру слоя.
Схема возникновения рентгенов-
ских спектров дана на рис. 12.3.
Каждая серия, в свою очередь, со-
держит небольшой набор отдель-
ных линий, обозначаемых в поряд-
ке убывания длины волны ин-
дексами α, β, γ, … (К
α
, К
β
,
К
γ
, …, L
α
, L
β
, L
γ
,…).
Г.Мозли в 1913 установил,
что частоты характеристического спектра элементов возрастают с
увеличением порядкового номера:
2
)(
σ
−= ZАv (А – постоянная).
Длины волн в спектре характеристического рентгеновского излучения
можно определить по закону Мозли:
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−−=
2
2
2
1
2
11
)(
1
nn
zR
σ
λ
,
где R – постоянная Ридберга,
σ
– постоянная экранирования;
n
1
=1,2,3,… (определяет рентгеновскую серию), n
2
принимает целочис-
ленные значения, начиная с n
1
+1 (определяет отдельную линию соот-
ветствующей серии).
Смысл постоянной экранирования
σ
заключается в том, что на
электрон, совершающий переход, соответствующий некоторой линии,
действует не весь заряд ядра Ze, а заряд (Z–
σ
)e, ослабленный экрани-
рующим действием других электронов.
Е=0
N
М
α
Возбуждение
M L
β
М-серия L-серии
L
α
L
K
γ
L-серия
K
β
Возбуждение
K
α
К-серии
K
К-серия
Рис. 12.3.
47
- ядерные частицы, как и молекулы жидкости, обладают опреде-
ленной подвижностью;
- энергия притяжения нуклонов в ядре аналогична энергии меж-
молекулярного взаимодействия в капле жидкости. С увеличением числа
протонов, входящих в ядро, энергия связи уменьшается за счет действия
кулоновских сил, что соответствует снижению устойчивости капли жид-
кости с увеличением числа молекул в
капле;
- нуклоны, находящиеся на «поверхности» ядра, испытывают си-
лы, аналогичные силам поверхностного натяжения, действующим на
молекулу жидкости, находящуюся на ее поверхности;
- при возбуждении ядра энергия распределяется между нуклонами
статистическим образом подобно тому, как распределяется энергия,
передаваемая жидкости при ее нагревании.
Существенное отличие ядра от капли жидкости в этой модели за-
ключается в том, что она трактует ядро как каплю электрически заря-
женной несжимаемой жидкости (с плотностью, равной ядерной), под-
чиняющуюся законам квантовой механики. Капельная модель объясни-
ла механизм ядерных реакций и особенно реакции деления ядер. Она
допускает изменение формы ядра при сохранении объема. Это может
привести к делению капли-ядра на части. Однако эта модель не смогла,
например, объяснить повышенную устойчивость ядер, содержащих ма-
гические числа протонов и нейтронов.
2. Оболочечная модель (1949-1950; американский физик
М.Гепперт-Майер и немецкий физик X.Иенсен). Оболочечная модель
предполагает распределение нуклонов в ядре по дискретным энергети-
ческим уровням (оболочкам), заполняемым нуклонами согласно прин-
ципу Паули, и связывает устойчивость ядер с заполнением этих уров-
ней. Расстояние между уровнями порядка МэВ. При переходе с одно-
го уровня на другой
происходит излучение γ-квантов. Считается, что
ядра с полностью заполненными оболочками являются наиболее устой-
чивыми. Такие особо устойчивые (магические) ядра действительно су-
ществуют (например, дважды магические ядра –
,,
16
8
4
2
OНе
PbCaCa
208
82
48
20
40
20
,, ). Оболочечная модель ядра позволила объяснить
спины и магнитные моменты ядер, различную устойчивость атомных
ядер, а также периодичность изменений их свойств. Эта модель особен-
но хорошо применима для описания легких и средних ядер, а также для
ядер, находящихся в основном (невозбужденном) состоянии.
§20. Радиоактивное излучение и его свойства.
30 47 Электроны, находящиеся ближе к ядру, связаны с ним сильнее, - ядерные частицы, как и молекулы жидкости, обладают опреде- чем внешние. Удалить электрон из внутренней орбиты возможно уда- ленной подвижностью; ром быстро летящей, посторонней частицы, например, электрона ка- - энергия притяжения нуклонов в ядре аналогична энергии меж- тодных или радиоактивных лучей. В результате этого во внутреннем молекулярного взаимодействия в капле жидкости. С увеличением числа слое образуется вакантное место, которое занимает один из внешних протонов, входящих в ядро, энергия связи уменьшается за счет действия электронов. При таких переходах электронов из внешнего на внутрен- кулоновских сил, что соответствует снижению устойчивости капли жид- ний слой излучаются кванты с большой энергией, следовательно, с кости с увеличением числа молекул в капле; большой частотой. - нуклоны, находящиеся на «поверхности» ядра, испытывают си- Характеристические рентгеновские спектры состоят из линий, лы, аналогичные силам поверхностного натяжения, действующим на объединяющихся в серии. Каждая серия возникает при удалении элек- молекулу жидкости, находящуюся на ее поверхности; трона из какого-либо внутреннего слоя. Эти серии обозначают теми - при возбуждении ядра энергия распределяется между нуклонами же буквами, что и электронные слои, т. е. К, L, M и т.д. Например, К- статистическим образом подобно тому, как распределяется энергия, серия возникает при переходе передаваемая жидкости при ее нагревании. электронов на свободные места Е=0 Существенное отличие ядра от капли жидкости в этой модели за- первого ближайшего к ядру слоя. N Мα Возбуждение ключается в том, что она трактует ядро как каплю электрически заря- Схема возникновения рентгенов- M Lβ М-серия L-серии женной несжимаемой жидкости (с плотностью, равной ядерной), под- ских спектров дана на рис. 12.3. Lα чиняющуюся законам квантовой механики. Капельная модель объясни- Каждая серия, в свою очередь, со- L ла механизм ядерных реакций и особенно реакции деления ядер. Она Kγ L-серия держит небольшой набор отдель- Kβ Возбуждение допускает изменение формы ядра при сохранении объема. Это может ных линий, обозначаемых в поряд- Kα К-серии привести к делению капли-ядра на части. Однако эта модель не смогла, ке убывания длины волны ин- например, объяснить повышенную устойчивость ядер, содержащих ма- K дексами α, β, γ, … (К α , К β , К-серия гические числа протонов и нейтронов. К γ , …, L α , L β , L γ ,…). Рис. 12.3. 2. Оболочечная модель (1949-1950; американский физик Г.Мозли в 1913 установил, М.Гепперт-Майер и немецкий физик X.Иенсен). Оболочечная модель что частоты характеристического спектра элементов возрастают с предполагает распределение нуклонов в ядре по дискретным энергети- увеличением порядкового номера: v = А( Z − σ ) 2 (А – постоянная). ческим уровням (оболочкам), заполняемым нуклонами согласно прин- ципу Паули, и связывает устойчивость ядер с заполнением этих уров- Длины волн в спектре характеристического рентгеновского излучения ней. Расстояние между уровнями порядка МэВ. При переходе с одно- можно определить по закону Мозли: го уровня на другой происходит излучение γ-квантов. Считается, что 1 ⎡1 1⎤ ядра с полностью заполненными оболочками являются наиболее устой- = R( z − σ ) 2 ⎢ 2 − 2 ⎥ , λ ⎣ n1 n2 ⎦ чивыми. Такие особо устойчивые (магические) ядра действительно су- где R – постоянная Ридберга, σ – постоянная экранирования; ществуют (например, дважды магические ядра – 24 Не, 168O, n1=1,2,3,… (определяет рентгеновскую серию), n2 принимает целочис- 40 20Ca, 2048Ca, 208 82 Pb ). Оболочечная модель ядра позволила объяснить ленные значения, начиная с n1+1 (определяет отдельную линию соот- спины и магнитные моменты ядер, различную устойчивость атомных ветствующей серии). ядер, а также периодичность изменений их свойств. Эта модель особен- Смысл постоянной экранирования σ заключается в том, что на но хорошо применима для описания легких и средних ядер, а также для электрон, совершающий переход, соответствующий некоторой линии, ядер, находящихся в основном (невозбужденном) состоянии. действует не весь заряд ядра Ze, а заряд (Z–σ)e, ослабленный экрани- рующим действием других электронов. §20. Радиоактивное излучение и его свойства.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »