ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
8
скольку для этого диапазона температур 1>>
∗
)T/Texp( и
1>>
∗
)T/Texp(
Я
:
.
TT
TexpK
Я
Я
−≈
∗
11
(3.14)
Из (3.14) легко получить связь истинной температуры нагретого
тела с яркостной температурой абсолютно чёрного тела:
.
)K(n
Т
T
T
T
Я
Я
Я
l⋅+
=
∗
1
(3.15)
Из (3.15) видно, что истинная температура нечёрного тела всегда больше
яркостной ).nK(
Я
0<l
Изложенный метод измерения температуры нагретых тел приме-
ним в случае, когда пирометр находится недалеко от нагретого тела.
При дистанционном измерении температуры тел, имеющих небольшие
размеры, по сравнению с расстоянием до пирометра, следует учитывать
закон сохранения потока световой энергии [см. соотношения (3.7), (3.8)].
При этом методика измерения температуры изменяется. Предполагая,
что излучающее абсолютно черное тело является шариком радиуса
0
r
, а
пирометр находится от центра шарика на расстоянии
1
r введем пара-
метр, учитывающий удалённость измерения
.
r
r
D 1
2
0
2
1
≥= (3.16)
Основные обозначения, применяемые в дальнейших расчетах, представ-
лены на рис.3.3:
−
0
T температура абсолютно черного тела излучающего шарика,
−
1
T температура изображения шарика в плоскости пирометра,
−
0
λ
длина волны излучения, на которой измеряет пирометр. В этом
случае пирометр фиксирует значения температуры изображения
1
T аб-
солютно чёрного тела.
С учетом (3.8) и (3.2) можно восстановить излучательную способ-
ность чёрного тела шарика, поскольку она в
D раз больше чем в плос-
кости изображения пирометра:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- …
- следующая ›
- последняя »
