Составители:
Рубрика:
30
рис.5и 6. В окрестностях этих
точек на оси переменной
lg ν
n
условие (2.10) того, что предпо-
роговая область метастабильно-
сти пара лежит выше всех ос-
тальных, помимо наибольшего,
максимумов химического потен-
циала конденсата, не соблюдает-
ся. Соответственно в этих окре-
стностях выражение (2.7) для
энергии активации
∆F ивыра-
жение (2.6) для полуширин
∆ν
e
и ∆ν
c
уже неприменимы. Штри-
ховыми линиями на рис.7и 8
изображены асимптотики пере-
нормировочных множителей
f
F∆
ch
и f
c
∆ν
ch
при адсорбции
почти всего вещества ядра (кривые I), рассчитаные по формулам (7.1),
(7.2) и (7.4) при учете (5.13) и (5.12), (2.14) и (2.13), и при постоянной
адсорбции (кривые II), рассчитанные по формулам (7.6) и (7.7) при
учете (6.20), (6.19), (6.16), (2.14) и (2.13). Асимптотики при незначи-
тельной адсорбции вещества ядра на поверхности капли не приведены
на рис.7и 8 по той же причине, что и для графиков величин
f
b
ch
, f
ν
ch
.
Особого внимания заслуживает показываемая на рис.5немоно-
тонность поведения перенормировочного множителя
f
b
ch
с изменени-
ем
lg ν
n
. Видим, что в области малых размеров ядер f
b
ch
< 1 , т. е.
bb
th th
< , и, таким образом, для малых ядер термодинамическое влия-
ние ПАВ оказывается стимулирующим, поскольку существенно по-
нижает пороговое значение химического потенциала пара по сравне-
нию с конденсацией на ядрах такого же размера из растворимых по-
верхностно-инактивных веществ. Для бόльших размеров ядер имеем
f
b
ch
> 1 , т. е. bb
th th
> , и в этом случае поверхностная активность веще-
ства ядра снижает его конденсационную активность. Для наибольших
встречающихся на практике ядер ПАВ (
lg ν
n
≥ 14 ) термодинамиче-
ское влияние ПАВ становится практически неощутимым.
Рис.8. Зависимость множителя
f
c
∆ν
af
от lg ν
n
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 28
- 29
- 30
- 31
- 32
- …
- следующая ›
- последняя »
