Составители:
Рубрика:
9
Из (2.5)–(2.7) следует, что величины ∆
F
, ν
e
, ν
c
, ∆ν
e
и ∆ν
c
связаны
простыми соотношениями:
νν νν
ce e ce c
F−=−=
ch ch
2
2
2
2
3∆ν ∆ν ∆ . (2.8)
Очевидно, что для соблюдения условия (2.4) во всем интервале
ννν
ec
≤≤ ввиду (2.5) требуется, чтобы выполнялось неравенство
1
3
21
1
2
3322
32
ε
νν
bb b
th
th
th
c
h
∂∂ν ∂∂ν <<, (2.9)
согласно которому отклонение
ε от порогового значения химического
потенциала пара в формулах (2.5)–(2.7) должно быть достаточно мало.
Кроме (2.9), важно еще и условие
ε
ν
νν
<−
F
H
I
K
=
bb b
th th
c
h
0
bb
thν
νν
c
h
=
<
F
H
I
K
0
, (2.10)
обеспечивающее требуемое для применимости (2.7) предположение,
что интересующая нас область метастабильности пара лежит выше
всех остальных, помимо наибольшего (равного
b
th
), экстремумов хи-
мического потенциала конденсата.
Проиллюстрируем эти формулы на примере полностью раство-
римых ядер из поверхностно-инактивных веществ. Согласно (1.2) и
(1.4) при
νν
th
=
0
имеем
∂∂ν=−
22 112921072
23ba
th
nν
ν
ej
. (2.11)
Соответственно из (2.5)–(2.7) с помощью (1.4) при
νν
th
=
0
, (1.9) и
(2.11) находим
νν ε
en
a=−
L
N
M
O
Q
P
92 16
32 12
chch
, νν ε
cn
a=+
L
N
M
O
Q
P
92 16
32 12
chch
, (2.12)
∆ν ∆ν
ec n
a==
−
−
27 3 2 2
14 32
14
chch
νε , (2.13)
∆F
n
= 16 6
12 32
ej
νε . (2.14)
Как ясно из (1.2), (1.4) и (2.11), для соблюдения условия (2.9) в
случае полностью растворимых ядер поверхностно-инактивных ве-
ществ требуется, чтобы выполнялось неравенство
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
