ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
22
ловые линии направлены в одну сторону – к отрицательно заряженной
пластине. За пределами пластин они направлены встречно и компенсируют
друг друга. Результирующая напряженность поля за пластинами
Е = 0.
Между пластинами заряженного плоского конденсатора создается
однородное электрическое поле, напряженность которого в два раза боль-
ше напряженности одной пластины.
а
а
пл
/
2
2
2
ЕЕ
. (1.18)
Напряженность электрического поля плоского конденсатора равна
поверхностной плотности заряда, отнесенного к абсолютной диэлектри-
ческой проницаемости его диэлектрика.
В зависимости от диэлектрика между пластинами различают воз-
душные, бумажные, слюдяные, керамические, электролитические конден-
саторы.
Напряжение между пластинами конденсатора
lEU
кк
. (1.19)
Провод можно представить как тонкий цилиндрический проводник
бесконечной длины. Радиус провода
r, длина – l. Так как присутствует
симметрия для всех точек поверхности, то линии напряженности перпен-
дикулярны этой поверхности и напряженность поля одинакова и равна
Е.
Боковая поверхность цилиндра
rlS
2
.
Тогда поток вектора напряженности
rlEФ
2
. (1.20)
Так как линии напряженности не пронизывают торцы цилиндра, по-
ток через них равен нулю.
Согласно теореме Гаусса,
a
2
Q
rlE
.
Электрический заряд пропорционален длине проводника
lQ
, (1.21)
где τ – линейная плотность заряда на проводе.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
