Физические основы электротехники. Щербаков Е.Ф - 244 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

244

дального потока определены соответствующие намагничивающие токи, за-

тем построена кривая

i = f (ωt). Она является периодической, но отличает-

ся от синусоиды. В кривой тока присутствуют высшие гармоники несину-

соидального тока.

Таким образом, катушка с ферромагнитным сердечником является

нелинейным элементом в цепи переменного тока и источником несину-

соидальности тока.

25.3. Потери энергии в сердечнике катушки.

Векторная диаграмма катушки

Несинусоидальный ток является эквивалентным синусоидальному,

если он оказывает одинаковое влияние на элементы цепи при одинаковой

частоте. При определении эквивалентного синусоидального тока учиты-

ваются потери энергии (мощности) от гистерезиса (циклического перемаг-

ничивания магнитопровода) и вихревых токов. Представим, что магнит-

ный поток, изменяющийся по синусоидальному закону, входит в торец

стального сердечника и

направлен вдоль него (рис. 25.3). Этот магнитный

поток индуцирует в массивных сердечниках (магнитопроводах) ЭДС элек-

тромагнитной индукции, которая вызывает появление токов в слоях мас-

сивного сердечника.

Токи, вызванные ЭДС электромагнитной индукции в массивном маг-

нитопроводе, называются вихревыми токами

По закону Ленца вихревые токи создают магнитный поток, направ-

ленный встречно основному потоку. Вихревые токи нагревают ферромаг-

Рис. 25.3. Катушка с массивным магнитопроводом