Методы определения альбедо поверхностей со сложными геометрическими и оптическими характеристиками. Селиванов В.Н - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

18
Если результаты наблюдения суммарной радиации во второй раз N
10
, N
11
,
N
12
не отличаются от N
4
, N
5
N
6
более чем на 10%, то обработка результатов
наблюдения производится следующим образом.
1. Как и в случае наблюдения по пиранометру суммарной и рассеянной
радиации, из всех серий отсчетов берется средняя арифметическая , к которой
добавляется шкаловая поправка из паспорта к гальванометру, после чего из
результата вычитается место нуля . Так получают исправленные отсчеты
N
D
= (N
1
+ N
2
+ N
3
):3 + ∆N - N
0
N
Q
= (N
4
+ N
5
+ N
6
+ N
10
+ N
11
+ N
12
):6 + ∆N - N
0
N
R
= (N
7
+ N
8
+ N
9
):3 + ∆N - N
0
.
2. Определяется отсчет N
S
', соответствующий интенсивности прямой
солнечной радиации S', вычитанием N
Q
- N
D
= N
S
'. Эта разность умножается на
поправочный множитель F
h
. Множитель F
h
определяется по высоте солнца из
паспорта к пиранометру, а высота солнца вычитается из времени наблюдения .
Затем все исправленные отсчеты умножаются на нормальный переводный
множитель, соответствующий температуре гальванометра.
3. В результате получают исправленные величины рассеянной радиации
D = a
н
N
D
F
D
, прямой солнечной радиации S' = a
н
N
S
'F
h
, суммарной радиации
Q = D + S', отраженной радиации R
к
= a
н
N
R
F
D
.
4. Из этих интенсивностей вычисляется остаточная коротковолновая
радиация В
к
= Q - R
к
и альбедо A
к
= R
к
: Q.
Поверка переводного множителя и поправочных множителей не
отличается от поверки пиранометра.
Наблюдения по стационарному альбедометру производятся согласно
перечисленным выше пунктам, отличаясь только тем, что заканчиваются
повторными отсчетами рассеянной радиации. Из двух серий наблюдений
рассеянной радиации вычисляется средняя.
Описанная методика дает правильный результат только в том случае ,
если яркость поверхности под альбедометром не зависит от расстояния между
точкой наблюдения и участком поверхности. Кроме того , предполагается , что 
                                               18
       Е сли ре зульт ат ы наблюде ния суммарной радиации в о в т орой разN10, N11,
N12 не от лич ают ся от N4, N5 N6 боле е ч е м на 10%, т о обработ ка ре зульт ат ов
наблюде ния п роизв одит ся сле дующ им образом.
       1. К аки в случ ае наблюде ния п о п ираноме т ру суммарной и рассе я нной
радиации, из в се х се рий от сч е т ов бе ре т ся сре дня я арифме т ич е ская , ккот орой
добав ля е т ся ш калов ая п оп рав ка из п асп орт а кгальв аноме т ру, п осле ч е го из
ре зульт ат а в ыч ит ае т ся ме ст о нуля . Т акп олуч ают исп рав ле нные от сч е т ы
                                  ND = (N1 + N2 + N3):3 + ∆N - N0
                        NQ = (N4 + N5 + N6+ N10 + N11 + N12):6 + ∆N - N0
                                  NR = (N7 + N8 + N9):3 + ∆N - N0.
       2. О п ре де ля е т ся от сч е т NS', соот в е т ст в ующ ий инт е нсив ност и п ря мой
солне ч ной радиации S', в ыч ит ание м NQ - ND = NS'. Э т а разност ь умнож ае т ся на
п оп рав оч ный множ ит е ль Fh. М нож ит е ль Fh оп ре де ля е т ся п о в ысот е солнца из
п асп орт а кп ираноме т ру, а в ысот а солнца в ыч ит ае т ся изв ре ме ни наблюде ния .
Зат е м в се исп рав ле нные от сч е т ы умнож ают ся на нормальный п е ре в одный
множ ит е ль, соот в е т ст в ующ ий т е мп е рат уре гальв аноме т ра.
       3. В ре зульт ат е п олуч ают исп рав ле нные в е лич ины рассе я нной радиации
D = aнNDFD, п ря мой солне ч ной радиации S' = aнNS'Fh, суммарной радиации
Q = D + S', от раж е нной радиации Rк = aнNRFD.
       4. И з эт их инт е нсив ност е й в ыч исля е т ся ост ат оч ная корот ков олнов ая
радиация В к = Q - Rк и альбе до Aк = Rк : Q.
       П ов е рка п е ре в одного множ ит е ля       и п оп рав оч ных множ ит е ле й не
от лич ае т ся от п ов е рки п ираноме т ра.
       Наблюде ния п о ст ационарному альбе доме т ру п роизв одя т ся согласно
п е ре ч исле нным в ыш е п унктам, от лич ая сь т олько т е м, ч т о заканч ив ают ся
п ов т орными от сч е т ами рассе я нной радиации. И з дв ух се рий наблюде ний
рассе я нной радиации в ыч исля е т ся сре дня я .
       О п исанная ме т одика дае т п рав ильный ре зульт ат т олько в т ом случ ае ,
е сли я ркост ь п ов е рхност и п од альбе доме т ром не зав исит от расст оя ния ме ж ду
т оч кой наблюде ния и уч аст ком п ов е рхност и. К роме т ого, п ре дп олагае т ся , ч т о

Страницы