Дефекты структуры и физические свойства кристаллов. Семенова Г.В - 36 стр.

ления «трудного намагничивания», разность работы намагничивания в
этих направлениях дает т.н. энергию анизотропии. В результате второго
этапа стенки доменов «выклиниваются» из образца, и он оказывается на-
магниченном в одном направлении («легкого намагничивания»), ближай-
шем к направлению поля (рис. 11, III). Дальнейшее увеличение напряжен-
ности внешнего поля приводит лишь к повороту направления намагничен-
ности до тех пор, пока оно не совпадет с направлением Н. Конечное
состояние процесса – магнитное насыщение (рис. 11, IV).




            Рис. 11. Кривая намагничивания ферромагнетика

     Уменьшение и последующее изменение знака поля приводит к обра-
зованию т.н. петли гистерезиса (рис. 12). Кривая размагничивания не по-
вторяет кривую намагничивания, она идет менее круто, в итоге при напря-
женности внешнего поля Н = 0 остается некоторая остаточная намагни-
ченность I и остаточная индукция Br. Нулевого значения эти характери-
стики достигают лишь при приложении поля обратного знака, причем ве-
личина напряженности этого поля Нс называется коэрцитивной силой и
                                   36