ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
6. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 4
Характеристики ферромагнетиков и элементов на их основе
1. Цель работы
Изучение магнитных свойств вещества. Измерение кривой намагничива-
ния, снятие петли гистерезиса и определение тепловых потерь на перемагничи-
вание ферромагнетиков. Вычисление коэрцитивной силы и остаточной намаг-
ниченности изучаемого образца железа или ферромагнетика.
2. Основы теории ферромагнетизма
2.1. Намагниченность. Магнитное поле в веществе
Все вещества в магнитном поле способны намагничиваться, т. е. создавать
собственное магнитное поле. Такие вещества называются магнетиками. Маг-
нитное поле магнетиков характеризуется вектором намагниченности J, кото-
рый равен магнитному моменту единицы объема вещества:
V
P
J
ат_m
∆
=
∑
r
r
, (4.1)
где
атm
P
_
r
– магнитные моменты атомов или молекул, находящихся в пределах
малого объема ∆V. Величина
атm
P
_
r
представляет, в свою очередь, векторную
сумму орбитальных и спиновых магнитных моментов электронов, а также маг-
нитных моментов ядер, входящих в состав атомов.
Магнитное поле в магнетике складывается из двух полей: внешнего В
о
и
внутреннего В
ВН
, создаваемого намагниченным веществом:
JHBBB
00вн0
rrrrr
µ+µ=+=
, (4.2)
где В
о
- напряженность внешнего магнитного поля; µ
0
– магнитная постоянная
вакуума (4
π
·10
7−
Гн/м). Намагниченность J связана с напряженностью маг-
нитного поля соотношением
HJ
rr
χ=
, (4.3)
где
χ
– безразмерная величина, называемая магнитной восприимчивостью
вещества. Учитывая (4.2), индукцию магнитного поля в магнетике можно
представить в виде
HH)1(B
00
rrr
µµ=χ+µ=
(4.4)
или
BB
rr
µ=
. (4.5)
Величина µ, равная
χ+=µ
1
, (4.6)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 42
- 43
- 44
- 45
- 46
- …
- следующая ›
- последняя »
