ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
47
ферромагнетик вернется в исходное состояние. Таким образом процесс намаг-
ничивания на первой стадии является обратимым (рис. 4.3.).
Процесс смешения
границы доменов продолжается по мере увеличения внешнего магнитного поля.
Затем наступает вторая стадия на-
магничивания (рис. 4.3.). На этой ста-
дии намагничивание становится необ-
ратимым, т. е. домены не возвращаются
в исходное состояние, даже при выклю-
чении внешнего поля.
Третья стадия наступает при еще
больших значениях напряженности
внешнего поля, когда происходит
вращение магнитных моментов доме-
нов вдоль вектора H. Завершением
этой стадии является насыщение на-
магниченности, которое наступает при
одинаковой ориентации магнитных
моментов всех без исключения доме-
нов (рис. 4.3.).
Рис. 4.3. Основная кривая намагничивания
ферромагнетика: I - процессы обратимого
смещения границ; II - процессы необратимого
смещения границ; III - процессы вращения
Магнитная проницаемость µ так же является нелинейной функцией от Н,
что является следствием зависимости J(H). Из выражения (4.2) следует:
H
J
1
B
B
0
+==µ
(4.9)
Когда намагниченность достигает насыщения J
нас
, а напряженность растет,
значение µ стремится к единице. График зависимости µ(H) показан на рис. 4.4.
Рис. 4.4. Кривая зависимости магнитной проницаемости
от напряженности внешнего поля
Магнитным гистерезисом называется явление запаздывания изменения маг-
нитной индукции В в ферромагнетике по отношению к изменению напряженно-
сти Н внешнего поля. В этом запаздывании проявляется зависимость намагничен-
ности от предшествующего его состояния. Петлей гистерезиса (рис. 4.5.) назы-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
