ВУЗ:
Составители:
111
(рис. 3.4,б)
0)1(
=
+
−
+
вcБcМ
nкnкn
, (3.6)
где
cМ
n
,
cБ
n
и
в
n
-
частота вращения соответственно малой и большой
эпициклических шестерен ряда и водила.
Уравнения кинематики (3.4-3.6) описывают движение трех цен-
тральных звеньев ТДМ и справедливы для всех возможных режимов
работы. Для определения по этим уравнениям частоты вращения ка-
кого-либо звена нужно знать частоты вращения двух других звеньев.
Отметим четыре важнейших свойства урав-
нения кинематики ТДМ.
1.
Оно линейно и однородно относительно частот вращения
центральных звеньев.
2.
Не имеет свободного члена.
3.
Алгебраическая сумма его коэффициентов при частотах вра-
щения центральных звеньев равна нулю, т. е.
.0)1(1
=
+
−
+
кк
4.
Наименьший по абсолютной величине коэффициент, равный
единице, имеет частота вращения солнечной шестерни (для
присоединяемого ряда – малой солнечной шестерни или ма-
лого эпицикла); средний по абсолютной величине коэффици-
ент, равный характеристике
к планетарного ряда, имеет час-
тота вращения эпицикла (для присоединяемого ряда – боль-
шой солнечной шестерни или большого эпицикла); наиболь-
ший по абсолютной величине коэффициент, равный
1
+
к
,
имеет частота вращения водила.
Очевидно, справедливо и обратное утверждение:
всякое уравнение линейное и однородное относительно частот
вращения центральных звеньев, без свободного члена и с алгебраиче-
ской суммой коэффициентов при частотах вращения центральных
звеньев, равной нулю, является уравнением кинематики ТДМ.
Используя это утверждение можно выразить основное уравне-
ние кинематики ТДМ через кинематическое передаточное число
P
u
,
реализуемое данным планетарным рядом.
Кинематическое передаточное число планетарного ряда при
реализации
p
передачи
,
вмвщP
nnu
=
(3.7)
где
вщ
n
и
вм
n
- частота вращения соответственно ведущего и ведомо-
го валов ПКП.
Тогда из выражения (3.7)
(рис. 3.4,б)
ncМ + к ncБ − (1 + к ) nв = 0 , (3.6)
где ncМ , ncБ и nв - частота вращения соответственно малой и большой
эпициклических шестерен ряда и водила.
Уравнения кинематики (3.4-3.6) описывают движение трех цен-
тральных звеньев ТДМ и справедливы для всех возможных режимов
работы. Для определения по этим уравнениям частоты вращения ка-
кого-либо звена нужно знать частоты вращения двух других звеньев.
Отметим ч е т ы р е в а ж н е й ш и х с в о й с т в а у р а в -
н е н и я к и н е м а т и к и ТДМ.
1. Оно линейно и однородно относительно частот вращения
центральных звеньев.
2. Не имеет свободного члена.
3. Алгебраическая сумма его коэффициентов при частотах вра-
щения центральных звеньев равна нулю, т. е.
1 + к − (1 + к ) = 0 .
4. Наименьший по абсолютной величине коэффициент, равный
единице, имеет частота вращения солнечной шестерни (для
присоединяемого ряда – малой солнечной шестерни или ма-
лого эпицикла); средний по абсолютной величине коэффици-
ент, равный характеристике к планетарного ряда, имеет час-
тота вращения эпицикла (для присоединяемого ряда – боль-
шой солнечной шестерни или большого эпицикла); наиболь-
ший по абсолютной величине коэффициент, равный к + 1 ,
имеет частота вращения водила.
Очевидно, справедливо и обратное утверждение:
всякое уравнение линейное и однородное относительно частот
вращения центральных звеньев, без свободного члена и с алгебраиче-
ской суммой коэффициентов при частотах вращения центральных
звеньев, равной нулю, является уравнением кинематики ТДМ.
Используя это утверждение можно выразить основное уравне-
ние кинематики ТДМ через кинематическое передаточное число u P ,
реализуемое данным планетарным рядом.
Кинематическое передаточное число планетарного ряда при
реализации p передачи
u P = nвщ nвм , (3.7)
где nвщ и nвм - частота вращения соответственно ведущего и ведомо-
го валов ПКП.
Тогда из выражения (3.7)
111
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 109
- 110
- 111
- 112
- 113
- …
- следующая ›
- последняя »
