Составители:
Рубрика:
становятся парамагнетиками с характерной для них линейной
зависимостью 1/χ от Т.
Построение количественной теории магнитного упорядочения в
переходной области температур вблизи критической точки является
трудной задачей. Наиболее ранняя попытка построения такой теории была
предпринята Вейссом Построенная им теория носит название
приближения среднего молекулярного поля или обменного поля, которое
стремится расположить магнитные моменты атомов параллельно друг
другу. Ориентирующему действию обменного поля противостоит
дезориентирующее влияние теплового возбуждения. При повышении
температуры наступает момент, когда тепловое возбуждение разрушает
спиновое упорядочение. В приближении Вейсса обменное поле,
действующее на спин, заменяется на эффективное магнитное поле, Н
эфф
.
Предполагается, что это поле пропорционально намагниченности, т.е.
Н
эфф
= λJ
m
, (26)
где λ − постоянная величина, не зависящая от температуры. В области
неупорядоченной парамагнитной фазы намагниченность можно записать
как произведение постоянной парамагнитной восприимчивости χ
p
на поле
(формула (2)):
J
m
= χ
p
(H + Н
эфф
) = χ
p
(H + λJ
m
), (27)
откуда:
J
m
= χ
p
H/(1 - λχ
p
). (28)
Согласно (19), в области парамагнитной фазы восприимчивость
описывается законом Кюри: χ
p
= C/T. Подставляя это выражение в (28),
получаем:
χ = J
m
/H = C/(T – T
c
), (29)
где Т
с
= Сλ – критическая температура. Согласно (20):
T
c
= λn(gµ
Β
)
2
µ
0
J(J + 1)/(3k) (30)
Для железа Т
с
= 770
0
С, для кобальта: Т
с
= 1150
0
С, для никеля: Т
с
= 360
0
С.
Соотношение (29) выражает закон Кюри-Вейсса. Этот закон хорошо
описывает температурную зависимость восприимчивости в
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 95
- 96
- 97
- 98
- 99
- …
- следующая ›
- последняя »
